ТЕТЕРИН К.А. — 2013 г.

Ввиду распространенности использования эмпирических моделей при осуществлении KB радиосвязи на дальние расстояния и в задачах обнаружения целей возникла необходимость адаптации этих моделей к реальному состоянию ионосферы, чтобы можно было пользоваться этими моделями в оперативной работе. Предложена адаптация модели IRI путем оптимизации значений глобального ионосферного индекса и числа солнечных пятен, используемых в модели при расчете высотного распределения концентрации электронов в ионосфере, с привлечением данных возвратно-наклонного зондирования. Рассмотрен вопрос о корректности задачи адаптации при некоторых ограничениях. Получена оценка погрешности адаптации.

2013

РОМАНОВ С.А. — 2013 г.

Путем обработки измерений на спутниках Кластер в области высотного магнитосферного каспа Земли и в пограничных с ним областях получена динамическая картина трехмерных спектров флуктуаций магнитного поля в пространстве волновых векторов в диапазоне волновых чисел: от 0.002 до 0.5 рад/км. Исследуются анизотропные свойства пространственных спектров, изменяющиеся в зависимости от средних параметров плазмы. Показана роль ионно-циклотронных резонансов и резонанса, связанного с ионной инерционной длиной. Дается описание вихревых структур, найденных в каспе и в смежных с ним областях. Обсуждается вопрос о преимущественных направлениях переноса турбулентной энергии в физическом пространстве.

ЧХЕТИАНИ О.Г., ШАЛИМОВ С.Л. — 2013 г.

Предложен механизм образования фронтальных структур в Е области ионосферы, основанный на неустойчивости экмановского типа в нейтральной компоненте слабоионизованной плазмы ионосферы, когда важным оказывается учет спиральности крупномасштабного ветра и турбулентности нейтральной компоненты.

АНТИПОВ К.А., ТИХОНОВ А.А. — 2013 г.

Программно и аналитически обоснована возможность мультипольного представления геомагнитного потенциала, а также магнитной индукции и ее градиента, с произвольной степенью точности. Полученные выражения отличаются краткостью записи и удобством использования как при ручном аналитическом исследовании, так и в компьютерных исследованиях с использованием методов компьютерной алгебры и численных методов. Для практического использования в прикладных задачах космодинамики получены неизвестные ранее аналитические выражения компонент первых семи мультипольных тензоров, выраженные через гауссовы коэффициенты. Разработан алгоритм, позволяющий построить аналитические выражения компонент мультипольного тензора произвольного ранга, а также компоненты вектора магнитной индукции в любом конечном приближении.

ГРОМОВА Л.И., ДРЕМУХИНА Л.А., ЛЕВИТИН А.Е., ФEРСТЕР М., ФЕЛЬДШТЕЙН Я.И., ХААЛАНД С.Е. — 2013 г.

Кратко описаны измерения на спутниках Сluster, лежащие в основе определения интенсивности и направления электрического поля в магнитосфере. Целью данной статьи является описание 1) методики вычисления потенциала на высотах ионосферы и результатов построения пространственно-временных распределений конвекции для различной ориентации в системе GSM вектора ММП в плоскости YZ; 2) выделения базового распределения потенциала (БРП), позволяющего определить конвекцию ионосферной плазмы в высоких широтах при произвольных значениях Bz и By компонент ММП (статистическая модель конвекции) с использованием различных наборов независимых исходных данных; 3) следствия увеличения объема вовлеченных в анализ данных; 4) результатов расчета потенциала с использованием различного количества описывающих его сферических гармоник; 5) определения значений разности потенциала через полярную шапку в секторах с изменяющимся угловым раствором конуса от 45 до 10°; 6) результатов предпринятых попыток определения существования конвекции, контролируемой Bx компонентой ММП.

ЛЕБЕДЕВ С.В., ПАВЛОВ В.А. — 2013 г.

Данная работа посвящена изучению пространственно-временных вариаций атмосферы и выявлению нелинейных эффектов над эпицентром сейсмического воздействия. На основе метода Ландау–Уизема получено аналитическое описание нелинейной эволюции акустического импульса при воздействии на атмосферу землетрясений с магнитудой более M = 4–5 и наземных взрывов с энергией более 30–1000 тонн тротилового эквивалента. Сравнение сейсмических данных и данных о воздушных взрывах позволило получить формулу для оценки доли энергии землетрясений, выделяемой в атмосферу. Проведена характеристика сейсмических явлений по величине нелинейных эффектов, возникающих в атмосфере.

ГРИБ С.А. — 2013 г.

В рамках магнитной гидродинамики рассматривается движение МГД нелинейной ударной волны в магнитосфере Земли. Эта волна приходит со стороны солнечного ветра и преломляется в магнитосферу, создавая отраженную обратную быструю волну разрежения. Показывается, что преломленная в магнитосферу волна является слабой быстрой диссипативной ударной волной, распространяющейся по магнитосферной плазме со скоростью, большей ее скорости распространения в потоке солнечного ветра. Описывается движение волны вблизи линии Земля–Солнце с учетом влияния поперечной компоненты геомагнитного поля. При этом затухание ударной волны происходит по обобщенному закону Крюссара–Ландау, и волна сохраняет ударный характер вплоть до плазмопаузы, взаимодействуя с ней в рамках распада МГД произвольного разрыва. Утверждается, что МГД ударная волна теряет ударный характер при движении в сильно неоднородной плазме внутри плазмосферы, а отраженная от плазмопаузы слабая ударная волна может слиться в магнитослое с обратной вторичной ударной волной, способствуя экспериментально наблюдаемому обратному движению фронта головной ударной волны.

БЕЛОВ С.В., КУЗЬМИН Ю.Д., СОЛОВЬЕВ А.А., ШЕСТОПАЛОВ И.П. — 2013 г.

Исследована связь солнечной и геомагнитной активности с сейсмичностью и вулканическими извержениями на земном шаре за 1680–2010 гг. Обнаружены вековые циклы эндогенной активности Земли, связанные с солнечной и геомагнитной активностью, в начале которых наблюдались солнечные циклы с небольшим числом пятен, характерных для начала вековых циклов, и сильная сейсмическая и вулканическая активность, которая сохранилась на протяжении нескольких десятков лет. Установлена значимая отрицательная корреляция сейсмичности и вулканизма с солнечной и геомагнитной активностью. В экспериментах, проводимых в Институте земного магнетизма, ионосферы и распространения радиоволн им. Пушкова РАН, г. Троицк Московской обл., и одновременно в Камчатском филиале Геофизической службы РАН, получено подтверждение того, что во время подготовки сильных землетрясений происходит возмущение геомагнитного поля и генерация нейтронов. Предполагается, что механизм первичной генерации нейтронов земного происхождения связан с ядерными реакциями в недрах Земли.

КАЗАЧЕВСКАЯ Т.В., НУСИНОВ А.А. — 2013 г.

Рассмотрены ограничения точности прогноза критической частоты слоя F2 ионосферы, возникающие вследствие случайных вариаций крайнего ультрафиолетового излучения (КУФ) в течение месяца. Анализ f – относительных значений месячных среднеквадратичных разбросов критических частот слоя F2 – и соответствующих им относительных значений месячных среднеквадратичных разбросов солнечного КУФ излучения – u показал их зависимость от уровня солнечной активности. Сделан вывод, что при использовании прогностических моделей месячных медиан для диагностики или прогноза foF2 для конкретной даты ошибка вряд ли может быть менее 7 при низкой солнечной активности и 15 при высокой активности.

АХМЕТЬЕВ П.М. — 2013 г.

Решена задача, связанная со статистической обработкой палеомагнитных данных. Построена система координат на сферической поверхности (Земли), причем первая координата P указанной системы вычисляется по функции распределения плотности палеомагнитных данных на поверхности (Земли), которая не предполагается постоянной. Вторая координата определена для каждого регулярного значения Р-координаты и при данном ее значении параметризует набор линий уровня первой координаты. Система координат построена способом, который позволит провести статистические тесты палеомагнитных данных, учитывая двумерное распределение данных. При решении задачи потребовалось применить аппарат топологии и теории особенностей.

АНТОНОВА Е.Е., ЗНАТКОВА С.С., КИРПИЧЕВ И.П., ПУЛИНЕЦ М.С. — 2013 г.

Описана методика определения толщины низкоширотного погранслоя (LLBL) магнитосферы Земли в дневные часы вблизи экваториальной плоскости по данным пересечения слоя одним спутником с учетом измеряемой на спутнике скорости движения плазмы. Методика может быть использована при флуктуациях положения магнитопаузы и параметров магнитослоя. Проанализирована необходимость учета существования внешней и внутренней областей LLBL. Проведено тестирование разработанной методики по результатам анализа почти одновременных близко лежащих пересечений магнитопаузы спутниками миссии THEMIS, когда имеется достаточно точная информация о толщине LLBL. Показано, что разработанная методика позволяет определить толщину LLBL с точностью 10.

АЛПАТОВ В.В., ПЛАТОВ Ю.В., ЧЕРНОУС С.А. — 2013 г.

В работе рассматриваются специфические оптические явления, наблюдающиеся в верхних слоях атмосферы и связанные с запусками мощных твердотопливных ракет: развитие сферически симметричных газо-пылевых образований, имеющих в картинной плоскости вид расширяющегося “бублика”; формирование в области пролета ракеты областей с интенсивным сине-зеленым (бирюзовым) свечением, наблюдающимся в сумеречных условиях. Развитие облаков может быть представлено моделью сильного взрыва, возникающего при разделении ступеней твердотопливных ракет в условиях верхней атмосферы. Бирюзовое свечение возникает в результате резонансного рассеяния солнечного излучения на молекулах AlO, образующихся при взаимодействия металлического алюминия, входящего в состав топлива с компонентами атмосферы и продуктами сгорания.

ДАНИЛОВ А.Д. — 2013 г.

DOI: 10.7868/S001679401303005X Список литературы

ГРИГОРЬЕВ Г.И., ДЕМКИН В.М., КОМРАКОВ Г.П., КРАСИЛЬНИКОВ А.А., КУЛИКОВ Ю.Ю., РЫСКИН В.Г., ФРОЛОВ В.Л. — 2013 г.

Обнаружено уменьшение интенсивности микроволнового излучения в линии атмосферного озона на частоте 110836.04 МГц во время модификации ионосферы Земли мощными КВ радиоволнами, излучаемыми нагревным стендом “Сура”. На основании полученных экспериментальных данных сделано предположение, что причиной этого эффекта является воздействие на мезосферный озон внутренних гравитационных волн, генерируемых в Е-области ионосферы при ее нагреве мощной радиоволной.

ИВАНОВ К.Г. — 2013 г.

Рассмотрена динамика частоты появления и интенсивности солнечно-земных бурь в начале 2007–2011 гг. текущего, 24-го, цикла солнечной активности. Бури идентифицировались по скользящему полусуточному среднему планетарному индексу активности, начиная с Ар* 30. Установлено, что в первые три года наблюдались последовательно всего 12, 11 и 2, и только умеренные, бури (Ар* = 30–49), случайным образом распределенные по времени года. После длительного периода полного отсутствия (VIII.2009 г.–III.2010 г.) бури, начиная с бури 1–6 апреля 2010 г., стали появляться сериями, упорядоченными по сезонам IV–VIII (эклиптическим долготам), смешанной или только умеренной интенсивности. Этому предшествовала (март 2010 г.) тенденция к возникновению медленно вращающейся 4-секторной структуры Крупномасштабного Открытого Магнитного Поля Солнца (КОМПС) из 2-секторной. Самая первая буря нового цикла (апрель 2010 г.) была очень мощной и возникла ввиду последовательной дестабилизации комплекса 2-х магнитных волоконных жгутов. Обращает на себя внимание ассоциированный с возникновением нового сектора КОМПС 27-дневный интервал в появлении тепловых нейтронов на Камчатке и извержений вулкана в Исландии и то обстоятельство, что при нахождении Земли именно в этом секторе произошло сильное землетрясение марта 2011 г. в Японии.

ВОРОБЬЕВ В.Г., КАТЬКАЛОВ Ю.В., КИРИЛЛОВ А.С., ЯГОДКИНА О.И. — 2013 г.

Модель авроральных высыпаний (АРМ), разработанная на основе статистической обработки данных спутников DMSP F6 и F7 [Воробьев и Ягодкина, 2005, 2007], использована для расчета глобального распределения интенсивности аврорального свечения в различных областях спектра. Детально показан алгоритм расчета интегральной интенсивности свечения полос N2 LBH (170.0 нм), 1NG N (391.4 нм), 1PG N2 (669.0 нм) и эмиссии (OI) 557.7 нм. Для расчета интенсивности эмиссии 557.7 нм принимались во внимание процессы образования электронно-возбужденного атома O(1S) в результате переноса энергии возбуждения из метастабильного состояния N2(A3 ), возбуждение O(3P) первичными и вторичными электронами и диссоциативная рекомбинация. Показано хорошее соответствие между модельными распределениями интенсивности свечения в ультрафиолетовой области спектра и наблюдениями спутника Polar.

МЕЗЕНЦЕВ А.В. — 2013 г.

На основе метода малых возмущений проанализировано поведение магнитного поля в переходном слое, когда межпланетное магнитное поле (ММП) почти коллинеарно скорости солнечного ветра. Магнитные возмущения рассматриваются на фоне стационарного МГД обтекания магнитосферы солнечным ветром в условиях строгой коллинеарности магнитного поля и скорости. Показано, что угол между векторами магнитного поля и скорости значительно возрастает в относительно тонком слое вблизи магнитопаузы. Определены профили коэффициента возрастания угла для различных расстояний от подсолнечной точки. Получена оценка толщины слоя, в котором угол достигает значений порядка единицы и более. Учет такого слоя важен при анализе устойчивости магнитопаузы относительно волн Кельвина–Гельмгольца.

ДАНИЛОВ А.Д., КОНСТАНТИНОВА А.В. — 2013 г.

Рассмотрены имеющиеся массивы экспериментальных данных о критической частоте ионосферного слоя F2, foF2, охватывающие первое десятилетие нового века. На основании изучения этих массивов сделан вывод о том, что разброс величин foF2 (измеряемый величиной стандартного отклонения SD) относительно зависимости от солнечной активности существенно вырос в последние десятилетия по сравнению с периодом 1958–1979 гг. Рассмотрены возможные причины роста SD. Показано, что величины foF2 для периода 1998–2010 гг. уменьшились по сравнению с периодом 1958–1979 гг. в среднем на 0.6 МГц, что дает оценку тренда foF2 –0.03 МГц в год. Проанализированы линейные тренды foF2 для ряда ионосферных станций. Получено, что, несмотря на разброс данных, для каждой из рассмотренных ситуаций (день и послезаходный период летом и зимой), удается получить статистически значимые тренды. При этом зимние отрицательные тренды ( –0.052 МГц в год) оказываются примерно вдвое больше летних ( –0.024 МГц в год). Сравнения с трендами, получавшимися для более ранних периодов, показывают, что отрицательный тренд foF2 существенно вырос к первому десятилетию нашего века.

ДАНИЛОВ А.Д., КОНСТАНТИНОВА А.В. — 2013 г.

Рассмотрены тренды высоты ионосферного слоя F2, hmF2, для периода конца 90-х–начала 2010-х годов. Показано, что для большинства рассмотренных ситуаций (время дня плюс сезон) для всех станций, для которых удалось найти удовлетворяющие требованиям ряды исходных данных, получены отрицательные тренды. Они колеблются от 1.2 до 3.1 км в год. Тренды в дневное время несколько выше, чем в послезаходный период, что, видимо, говорит о влиянии оседания верхней атмосферы на изменение величин hmF2.

АБУНИН А.А., АБУНИНА М.А., БЕЛОВ А.В., ЕРОШЕНКО Е.А., ОЛЕНЕВА В.А., ЯНКЕ В.Г. — 2015 г.

Исследованы особенности поведения галактических космических лучей в тех событиях, когда в межпланетных возмущениях у Земли наблюдались магнитные облака. Показано, что в большинстве случаев (но не во всех) поведение плотности космических лучей в магнитном облаке у Земли можно описывать простой параболической зависимостью от расстояния, измеряемого в гирорадиусах. Большинство магнитных облаков модулируют космические лучи, уменьшая их плотность, но есть группа событий (приблизительно 1/5 часть), в которых плотность космических лучей в магнитном облаке возрастает. Экстремум (минимум или максимум) плотности космических лучей чаще располагается ближе к центру облака, а не по его краям. Рассмотрен ряд факторов, дающих вклад в модельное описание, и проведены оценки этих вкладов.

КУДАБАЕВА Д.А., СОЛОДОВНИК А.А. — 2015 г.

По полученным с помощью аппаратуры спутника AIM суточным картам распределения полей серебристых облаков за 2007–2012 гг. исследованы изменения площади глобального поля мезосферных серебристых облаков по времени. Показано, что им свойственны некоторые общие закономерности, которые могут быть аппроксимированы математически простыми функциями, допускающими наглядную физическую интерпретацию. Обсуждаются особенности изменения площади облачного поля для отдельных сезонов.

ДАНИЛОВ А.Д., КОНСТАНТИНОВА А.В. — 2015 г.

Детально проанализированы медианные величины критических частот по наблюдениям на ионосферных станциях Slough, Juliusruh и Rome. Методом, неоднократно описанным авторами ранее, находились долговременные тренды foF 2 для периода 1985–2010 гг. Исследовалась зависимость величины тренда k от местного времени и месяца года. Для всех трех станций получен близкий сезонный и суточный ход k. Максимальные величины отрицательных трендов foF 2 приходятся на дневной период суток (10:00–16:00 LT). В сезонном ходе наблюдаются два максимума абсолютной величины k: в конце зимы–начале весны и в середине осени. В летние месяцы абсолютные величины трендов малы. Вывод о сезонном ходе k совпадает с выводом авторов в более ранней публикации о том, что зимой отрицательные тренды foF 2 выражены сильнее, чем летом. Обсуждаются возможные заключения о характере трендов термосферных параметров, которые следуют из полученных выводов о вариациях трендов foF 2.

ПТИЦЫНА Н.Г., ТЯСТО М.И., ХРАПОВ Б.А. — 2015 г.

Составлен каталог наблюдений полярных сияний в России с 1837 по 1900 г. по данным российской метеорологической сети обсерваторий. Это данные наблюдений на Европейской и Азиатской частях России на 129 станциях, которые покрывают широкую географическую зону ( = 39°57–72°30 N и = 21°1–224°35 E). Выявлена разница в поведении среднеширотных ( < 56°)и высокоширотных ( 56°) полярных сияний в солнечном цикле. На средних широтах доминирует пик частоты появления сияний в максимуме цикла и имеется дополнительный максимум на спаде. Для высокоширотных сияний, напротив, доминирующий пик в числе сияний наблюдается на спадающей ветви или в минимуме солнечного цикла. Кроме того, частота появления высокоширотных сияний показывает рост в 1837–1900 гг. Возрастающий тренд в частоте появления сияний наблюдается также и на отдельно взятой обсерватории Санкт-Петербург (Павловск, = 56°). По-видимому, этот тренд свидетельствует о возрастании открытых областей солнечного магнитного поля в 1837–1900 гг. Некоторые характеристики авроральной активности обнаруживают также 22-летнюю вариацию.

КОПЫТЕНКО Ю.А., ПЕТЛЕНКО А.В. — 2015 г.

В работе исследуются условия когерентности локальных ионосферных источников высокоширотных геомагнитных пульсаций Pi2 в полосе частот 6–8 мГц методом представления пространственных распределений их компонент интегралами поля вертикального магнитного диполя по траекториям случайных блужданий в горизонтальной плоскости ионосферы. Качественные представления достигаются при условии пропорциональности интенсивности поля и плотности самопересечений имеющей пространственные и временне разрывы траектории блужданий. В рамках теории аномальной диффузии траектория подчиненного им процесса Леви характеризуется стабилизацией точек поворота, группирующихся в окрестности локальных ионосферных источников пульсаций. Это позволяет моделировать возмущения поля высокоширотных пульсаций Pi2 равномерным движением по траекториям Леви холловских ионосферных источников с кратковременными импульсными включениями-выключениями тока. Когерентное перераспределение интенсивности локальных ионосферных источников Pi2 и ряд наблюдаемых особенностей динамики распределений их поля объясняются независимыми процессами формирования локальных продольных токов и усиления-ослабления пульсаций, вызванных смещением носителей тока относительно точек поворота блужданий Леви и неподвижного наблюдателя. е разрывы траектории блужданий. В рамках теории аномальной диффузии траектория подчиненного им процесса Леви характеризуется стабилизацией точек поворота, группирующихся в окрестности локальных ионосферных источников пульсаций. Это позволяет моделировать возмущения поля высокоширотных пульсаций Pi2 равномерным движением по траекториям Леви холловских ионосферных источников с кратковременными импульсными включениями-выключениями тока. Когерентное перераспределение интенсивности локальных ионосферных источников Pi2 и ряд наблюдаемых особенностей динамики распределений их поля объясняются независимыми процессами формирования локальных продольных токов и усиления-ослабления пульсаций, вызванных смещением носителей тока относительно точек поворота блужданий Леви и неподвижного наблюдателя.

БЕЛОГЛАЗОВ М.И., ГАЛАХОВ А.А., КИРИЛЛОВ В.И., ПЧЕЛКИН В.В. — 2015 г.

Исследованы суточные вариации импульсных атмосферных помех на частотах 600 Гц и 6 кГц, зарегистрированных на Кольском п-ове с 2012 по 2013 гг. в разных геомагнитных условиях. Показано, что повышение геомагнитной возмущенности не приводит к существенным изменениям суточных вариаций среднечасового потока и среднечасовых амплитуд импульсов на обеих частотах для компоненты запад-восток. Для компоненты север-юг такая ситуация сохраняется только лишь для среднечасовых амплитуд. Распределение амплитуд зарегистрированных атмосферных импульсов удовлетворительно описывается известной из литературы формулой P(X) = [1 + (X/X50)k]-1. Значения показателя степени k находятся в интервале 1.9 < k < 2.9 для частоты 600 Гц и 1 < k < 2 – для 6000 Гц.

ИЖОВКИНА Н.И. — 2015 г.

Возникновение вихревых структур стохастически детерминировано в неоднородной гиротропной атмосфере. Гиротропия атмосферы вызвана действием силы Кориолиса при вращении Земли и движением заряженных частиц в геомагнитном поле. В атмосфере наблюдаются вихри плазменной природы. Зарождение электрического поля плазменных вихрей возникает в полях градиентов давления мозаичной ячеистой топологии при ионизации частиц. В работе показано, что волны в нейтральной атмосфере, электрические поля и электромагнитные волны влияют на устойчивость вихревых структур. Волновые сигналы от антропогенных источников и смог при прохождении облачного фронта могут стимулировать локальные осадки и ослаблять или усиливать вихревые структуры. Возможен захват плазменным вихрем заряженных частиц, имеющих разную массу. Разделение заряда в плазменных вихревых структурах вызвано поляризационным дрейфом при затухании электрических полей. Самофокусировка плазменных вихрей при конденсации влаги в атмосферной облачности приводит к нарастанию энергии вихрей.

ТРЕНЬКИН А.А. — 2015 г.

Предложена физическая модель воздействия теллурических токов на процессы формирования макроразрывов в земной коре и инициирование землетрясений за счет взаимодействия теллурических токов с геомагнитным полем. Установлена реализация для рассматриваемых процессов режима с обострением за счет положительной обратной связи между падением электрического сопротивления готовящегося очага землетрясения, ростом тока и ростом давления в указанной области. Получены оценки характерного времени инициирования землетрясений, согласующиеся с экспериментальными данными. Модель позволяет объяснить взаимосвязь ряда наблюдаемых электромагнитных явлений с процессами подготовки землетрясений в сейсмоактивных областях.

КОЗАК Л.В., МОЦЫК О.А., ПИЛИПЕНКО С.Г. — 2015 г.

В работе рассмотрено изменение температуры верхней атмосферы, вызванное ураганами, по измерениям на спутнике UARS. Из анализа температурных вариаций получено, что на высотах мезопаузы над мощными тропосферными образованиями температура увеличивается на 25–45 K. В качестве возможного механизма передачи возмущения от нижней атмосферы Земли к верхней рассмотрены атмосферные гравитационные волны. При численном моделировании распространения атмосферных гравитационных волн в неизотермической безветренной атмосфере с учетом вязкости и теплопроводности определено, что максимум амплитуды волн наблюдается на высотах 90 км. При этом определяющим фактором их затухания и распространения является высотный градиент температуры.

ДАНИЛОВ А.Д., КОНСТАНТИНОВА А.В. — 2015 г.

Показано, что одной из основных причин различия в величинах трендов параметров слоя F2, foF2 и hmF2, полученных в серии работ авторов и опубликованных другими исследователями, является использование исходных рядов данных разной длины. Приводятся аргументы в пользу того, что систематические изменения в слое F2 начались около 1980 г. При поиске трендов авторы рассматривают периоды после 1980 г. В то же время, большинство других исследователей используют для нахождения трендов весь имеющийся массив данных, начинающийся в 1957, 1958 гг. (а иногда и раньше). При этом в анализируемый интервал времени автоматически включается период до 1980 г., когда тренды отсутствовали. Это приводит к существенному занижению магнитуды получаемых отрицательных трендов foF2 и hmF2. Приводятся конкретные примеры, основанные как на данных авторов, так и других исследователей, которые подтверждают указанное положение.

ГРОМОВ С.В., ГРОМОВА Л.И., ДРЕМУХИНА Л.А., ЗЕЛИНСКИЙ Н.Р., КЛЕЙМЕНОВА Н.Г., ЛЕВИТИН А.Е. — 2015 г.

Исследованы высокоширотные геомагнитные явления во время нетипичного развития главной фазы сильной магнитной бури 24 ноября 2001 г. при экстремальных условиях космической погоды. Развитие главной фазы этой бури было замедлено (или приостановлено) резким поворотом межпланетного магнитного поля (ММП) на север и появлением огромных (до 60 нТл) положительных значений Bz ММП. При этом наблюдались большие знакопеременные значения Ву ММП (от +40 нТл до –40 нТл) на фоне высокого динамического давления солнечного ветра с резкими всплесками до 50–70 нПа. Это привело к прекращению ночных суббурь. Магнитные возмущения на земной поверхности в это время отмечались исключительно в дневном секторе полярных широт как очень интенсивная магнитная бухта с амплитудой почти в 2000 нТл. Согласно модельным расчетам в этой области отмечалась резкая интенсификация продольных электрических токов системы NBZ. Начало дневной полярной магнитной бухты сопровождалось всплеском сияний и интенсивными локальными геомагнитными пульсациями в полосе (2 7) мГц. Всплески флюктуаций в солнечном ветре и ММП не сопровождались одновременными всплесками в наземных высокоширотных геомагнитных пульсациях, то есть прямое проникновение в магнитосферу пульсаций солнечного ветра и ММП вряд ли имело место. Источником наблюдаемых на Земле дневных полярных геомагнитных пульсаций могли быть вариации высокоширотных продольных токов, возбуждающихся в турбулентном дневном погранслое за счет взаимодействия с неоднородностями солнечного ветра.

КАФТАН В.И., КРАСНОПЕРОВ Р.И. — 2015 г.

Геодезические наблюдения на геомагнитных обсерваториях применяются с целью обеспечения ориентирования опорных направлений по отношению к единой координатной сетке. Эта задача решается с использованием измерительных средств глобальных навигационных спутниковых систем (ГНСС). Представлены результаты экспериментальных ГНСС определений на российской геомагнитной обсерватории Санкт-Петербург. Предложено комплексное использование магнитных и ГНСС наблюдений с целью выявления причинно-следственных связей вариаций магнитного поля и глобальных геодинамических процессов.

КАРПАЧЕВ А.Т., ТЕЛЕГИН В.А., ЦЫБУЛЯ К.Г., ШУБИН В.Н. — 2015 г.

раза меньше, чем в модели IRI. Таким образом, построена модель hmF 2, более точная по сравнению с IRI-2012. раза меньше, чем в модели IRI. Таким образом, построена модель hmF 2, более точная по сравнению с IRI-2012. е распределение описывается разложением в ряд Фурье по UT. Входными параметрами модели являются географические координаты, месяц и время (UT или LT). Новая модель хорошо согласуется с международной моделью ионосферы IRI там, где много наземных станций, и точнее отображает высоту слоя F 2 там, где их нет, – над океанами и на экваторе. При низкой солнечной активности стандартное отклонение в модели SMF2 не превышает 14 км для всех часов суток против 26.6 км в модели IRI-2012. Среднее относительное отклонение в 4 раза меньше, чем в модели IRI. При высокой солнечной активности максимальные стандартные отклонения в модели SMF2 достигают 25 км, однако в IRI они в 2 раза больше. Среднее относительное отклонение в 2 раза меньше, чем в модели IRI. Таким образом, построена модель hmF 2, более точная по сравнению с IRI-2012.

БОНДАРЬ Т.Н., ИВАНОВ В.В. — 2015 г.

Исследованы частотно-временне и пространственные характеристики вековых вариаций в диапазоне до 100 лет. Выявлено существование активизаций в проявлении вариаций и существенные различия в длительности интервалов между активизациями. Предложена физическая модель вековых вариаций в диапазоне до 100 лет, объясняющая данные особенности их динамики, учитывающая отличие от нуля вязкости внешнего ядра и малую разницу в плотности всплывающих структур и внешнего ядра, сравнимую с вариациями в плотностях всплывающих структур. е и пространственные характеристики вековых вариаций в диапазоне до 100 лет. Выявлено существование активизаций в проявлении вариаций и существенные различия в длительности интервалов между активизациями. Предложена физическая модель вековых вариаций в диапазоне до 100 лет, объясняющая данные особенности их динамики, учитывающая отличие от нуля вязкости внешнего ядра и малую разницу в плотности всплывающих структур и внешнего ядра, сравнимую с вариациями в плотностях всплывающих структур.

ИВАНОВ К.Г. — 2015 г.

В 2107-м кэррингтоновском обороте, перед землетрясением магнитудой M = 9 Тохоку 11 марта 2011 г., обнаружено, что: 1. За 4 сут до него наблюдались простые сильные выбросы (не Гало). 2. В течение 4 сут наблюдался чрезвычайно плотный поток низкоэнергичных заряженных солнечных частиц диапазона 50–200 кэВ, резко прекратившийся с началом землетрясения. 3. В крупномасштабном открытом магнитном поле Солнца наблюдалась двухсекторная структура с динамическим равновесием секторного и субсекторного взаимодействий, ассоциированных с корональными выбросами массы типа Гало и Парт Гало. Дана качественная интерпретация наблюдений, основанная на предположении об усилении глобальной атмосферной электрической цепи.

НИКОЛАЙШВИЛИ С.Ш., ПЛАТОВ Ю.В., ЧЕРНОУС С.А. — 2015 г.

Определены скорости расширения сферических газопылевых облаков, образующихся при разделении ступеней твердотопливных ракет в верхней атмосфере. Измеренные скорости лежат в диапазоне 2.5–7.5 км/с. Ускорение дисперсной компоненты происходит на фронте ударной волны, развивающейся при отсечке тяги двигателя. Результаты модельных расчетов интенсивности свечения газопылевых облаков качественно совпадают с фотометрическими профилями изображений этих объектов. В зависимости от массы газопылевого облака и распределения вещества внутри него такие образования могут иметь вид от практически однородных шарообразных облаков до достаточно тонких сферических оболочек.

ПАВЛОВ А.В., ПАВЛОВА Н.М. — 2015 г.

Выполнено исследование изменений от месяца к месяцу статистических характеристик электронной концентрации NmF2 максимума слоя F2 ионосферы средних широт для геомагнито-спокойных условий вблизи полдня. В проведенном статистическом анализе были использованы критические частоты слоя F2 ионосферы, измеренные ионозондами в Ашхабаде, Ташкенте, Ростове, Иркутске, Москве, Свердловске, Томске и Магадане при низкой солнечной активности с 1957 по 2013 гг. Для каждого месяца были вычислены математическое ожидание и среднее арифметическое значение NmF2, среднее арифметическое значение медианы NmF2 и наиболее вероятная величина NmF2. Отмечены месяцы существования локальных экстремумов этих статистических характеристик NmF2. Показано, что в зависимостях от месяца года над Ашхабадом, Ташкентом и Свердловском имеет место полугодовая симметрия времени реализации локальных максимумов математического ожидания NmF2, среднеарифметических значений NmF2 и средней медианы NmF2. Полугодовая симметрия наиболее вероятного значения NmF2 обнаружена над Ашхабадом. Проведено сравнение статистических параметров NmF2 друг с другом для каждого ионозонда при фиксированном месяце года. Из этого сравнения следует, что значения наиболее вероятного NmF2, математического ожидания NmF2 и арифметически средней медианы NmF2 могут заметно отличаться друг от друга, а максимальное отличие математического ожидания NmF2 от арифметически среднего NmF2 составляет 0.9%.

ЕРМОЛАЕВ М.Ю., ЕРМОЛАЕВ Ю.И., ЛОДКИНА И.Г., НИКОЛАЕВА Н.С. — 2015 г.

В настоящей работе мы сравниваем зависимость скорости развития бури |Dstmin|/ T (где T – длительность главной фазы бури) и длительности восстановительной фазы магнитных бурь, генерированных тремя различными типами межпланетных драйверов: (1, 2) области сжатия CIR и Sheath, и (3) тела выброса корональной массы ICME (магнитные облака и Ejecta). Наш анализ показал, что длительность восстановительной фазы, по-видимому, коррелирует со скоростью развития для бурь, индуцированных Sheath и CIR, и не коррелирует для бурь, индуцированных ICME.

КОГАН Л.П. — 2015 г.

Рассматривается методика краткосрочного прогноза сильных землетрясений. Теоретически обосновывается высокая вероятность изменения перед подобным сейсмическим явлением свойств некоторых статистических функционалов от физических величин, измеряемых в районе предстоящего события. Полученные результаты тестируются на примере проведения расчетов по данным о значениях критической частоты ионосферы. Формулируется алгоритм оценки величины вероятности сильного тектонического события для предстоящего интервала времени порядка одних суток по завершении цикла измерений совокупности физических полей, потенциально содержащих информацию о предвестниках землетрясения. Обсуждается возможность распространения полученных результатов применительно к катастрофическим событиям произвольной физической природы.

БЕЛЯЕВ Г.Г., БОЙЧЕВ Б., КОСТИН В.М., ОВЧАРЕНКО О.Я., ТРУШКИНА Е.П. — 2015 г.

Bыполнен анализ ионосферных параметров, позволивший выделить ряд последовательных стадий развития уединенных тропических циклонов (ТЦ). Использованы экспериментальные данные со спутников “Космос-1809” и “Интеркосмос Болгария-1300” при пролетах над несколькими десятками ТЦ. Первая стадия развития ТЦ – резкое усиление высотной грозовой активности, вызванной как тропическим возмущением, так и тропической депрессией. На этой стадии за сутки до формирования тропического шторма или даже урагана I категории ночью в верхней ионосфере наблюдаются каверны плотности плазмы размером в несколько сотен км. Вторая стадия, характерная для ТЦ, достигающих интенсивности I–II категории – смещение широкого максимума плотности плазмы в верхней ионосфере с геомагнитного экватора в область, центр которой по силовой линии геомагнитного поля проецируется до высот 200–230 км на широте ТЦ. Третья стадия, характерная для ТЦ III–V категорий, – формирование около зенита ТЦ дополнительного пика Ne (шириной до 1000 км), включающего в себя возмущения Ne и сопровождающегося электростатическими колебаниями на циклотронных частотах H+, He+ и на частоте нижнегибридного резонанса, а также электрическими полями, проецирующимися в магнитосопряженную область. Детально рассмотрен случай, когда ТЦ IV категории Harry пересекал о-в Новая Каледония. Показано, что в данном случае, вероятно, произошло меридиональное отклонение восходящей струи нейтральных частиц.