ГАЕВСКИЙ А.Ю., ГОЛЕНТУС И.Э. — 2015 г.

Исследована дифракция рентгеновских лучей, падающих на поверхность кристалла под скользящими углами в условиях полного внешнего отражения. Предложен подход, при котором точные решения динамической задачи скользящей дифракции в идеальном кристалле используются в качестве исходных функций для расчета диффузной составляющей дифракции в кристалле с дефектами. Рассчитана диффузная компонента дифракции для кристалла с приповерхностными дефектами типа центров дилатации. Для атомных смещений, вызванных дефектами, использованы точные формулы континуальной теории, учитывающие силы зеркального изображения. Построены карты интенсивности рассеяния вблизи брэгговских пиков для различных схем сканирования и определены условия регистрации преимущественно диффузной составляющей. Проведено сравнение полученных результатов динамических расчетов скользящей дифракции в дефектных кристаллах с расчетами в кинематическом приближении.

БЛАНК В.Д., БУРАНОВА Ю.С., КУЛЬНИЦКИЙ Б.А., ПЕРЕЖОГИН И.А. — 2015 г.

Проведено исследование кристаллографической структуры нанотрубок из нитрида бора. С помощью метода электронной микроскопии выявлены различные дефекты, которые могут возникать в процессе синтеза нанотрубок. Методами молекулярной динамики смоделированы нанотрубки с различным количеством слоев и разных диаметров. Показаны особенности строения однослойных нанотрубок. Указаны причины появления определенных дефектов в многослойных нанотрубках.

БАЛАЕВ В.В., ГАБДУЛХАКОВ А.Г., ДОНЦОВА М.В., ЛАШКОВ А.А., МИХАЙЛОВ А.М., СЕРЁГИНА Т.А. — 2015 г.

Псевдотуберкулез и бубонная чума - острые инфекционные заболевания, вызываемые бактериями Yersinia pseudotuberculosis и Yersinia pestis. Одним из препаратов для лечения указанных заболеваний является триметоприм и его модифицированные формы. Однако имеющиеся в бактериальных клетках уридинфосфорилазы (пиримидинфосфорилазы) нейтрализуют действие триметоприма и его модифицированных форм на клетки. Для установления характера взаимодействия лекарственного препарата с бактериальной уридинфосфорилазой методом рентгеноструктурного анализа решена атомная структура нелигандированной молекулы уридинспецифичной пиримидинфосфорилазы Yersinia pseudotuberculosis ( Ypt UPh) при разрешении 1.7 Å с высокой достоверностью ( R work =16.2; R free = 19.4%; r.m.s.d. длин связей 0.006 Å и углов 1.005°; DPI = 0.107 Å). Локализованы атомыаминокислотных остатков функционально важных элементов вторичной структуры фермента Yp- tUPh петли L9 и спирали H8. Методом компьютерного моделирования определена трехмернаяструктура комплекса Ypt UPh с модифицированной формой триметоприма - 53I. Показано, что 53Iявляется псевдосубстратом уридинфосфорилаз, а его пиримидиндиаминовая группа локализуется вфосфатсвязывающем сайте энзима Ypt UPh.

СОМОВ Н.В., ЧАУСОВ Ф.Ф. — 2015 г.

Синтезированы и исследованы нитрилотрисметиленфосфонатотриаквамедь и октанатрия бис (нитрилотрисметиленфосфонатокупрат(II)) нонадекагидрат. [CuN(Ch3PO3)3(h3O)3] кристаллизуется в пр. гр. P21/c, Z = 4, a = 9.2506(2), b = 15.9815(2), c = 9.5474(2) Å, β = 113.697(2)°. Атом Cu координи-рован атомами кислорода в конфигурации вытянутого октаэдра; лиганд является мостиковым, связывающим соседние атомы меди. Na8[CuN(Ch3PO3)3]2 ⋅ 19h3O кристаллизуется в пр. гр. P21/c, Z = 2,a = 11.24550(10), b = 17.38980(10), c = 13.5852(2) Å, β = 127.8120(10)°. Комплекс хелатный, атом меди замыкает три пятичленных цикла N-C-P-O-Cu с общей связью Cu-N. Медь координирована в искаженной тригонально-бипирамидальной конфигурации.

ПОРТНОВ В.Н., СОМОВ Н.В., ТИТАЕВ Д.Н., ТИТАЕВА Е.К. — 2015 г.

В метасиликатном геле получены кристаллы новой полиморфной модификации однозамещенного моногидрата тартрата натрия NaHC4h5O6 · h3O. Методом дифракции рентгеновских лучей определена их атомная структура.

БЕЗРЯДИН Н.Н., КОТОВ Г.И., КУЗУБОВ С.В. — 2015 г.

Методами просвечивающей электронной микроскопии и рентгеноспектрального микроанализа исследована поверхность подложек GaAs(100), InAs(100) и GaP(100) после термической обработки в парах селена. Обсуждаются некоторые особенности и закономерности образования поверхност-ных фаз AIIIB VI (100)с(2 × 2) и тонких слоев селенидов галлия или индия AIIIB VI (100) на различных3 4 2 3полупроводниках AIIIBV(100) в рамках вакансионной модели атомной структуры поверхности.

КАРИМОВ Д.Н., КОНЮШКИН В.А., МОИСЕЕВ Н.В., ПОПОВ П.А., СОБОЛЕВ Б.П., СОРОКИН Н.И., СУЛЬЯНОВА Е.А., ФЕДОРОВ П.П. — 2015 г.

В интервале температур 50–300 К экспериментально исследована теплопроводность кристаллов непрерывного ряда изовалентных твердых растворов Ca1xSrxF2 (0x1) и в интервале 54–303 К – теплоемкость кристалла с х=0.743. Выявлена концентрационная зависимость теплопроводности k(x) для кристаллов Ca1хSrхF2 и показано, что при 300 К значения k>3 Вт/(м К) при любом х. Средняя длина свободного пробега фононов l(T) в кристалле Ca0.257Sr0.743F2 при экстраполяции в область температуры плавления приближается к параметру элементарной ячейки a.

БУЧИНСКАЯ И.И., КАРИМОВ Д.Н., КРУТОВ М.А., МАТОВНИКОВ А.В., МОИСЕЕВ Н.В., ПОПОВ П.А., СОБОЛЕВ Б.П., СОРОКИН Н.И., СУЛЬЯНОВА Е.А. — 2015 г.

Впервые экспериментально исследованы теплопроводность при температурах 50–300 К, теплоемкость в интервале 58–307 К кристаллов твердого раствора Pb0.679Cd0.321F2 со структурой флюорита и теплоемкость кристаллов флюоритовой модификации -PbF2 в интервале 79–311 К. Определены температурные зависимости средней длины свободного пробега фононов в изученных кристаллах.

), как следствие различного химизма среды образования минералов. . Проанализированы различные симметрийные способы сочленения пакетов в структурах. Выведены гипотетические структуры, в том числе с более высокой степенью беспорядка, которые могут быть найдены в природе и при синтезе кристаллов. Рассмотрены причины структурного разнообразия, в том числе существования двух основных разновидностей пакетов (с симметрией P2/m и P21/m), как следствие различного химизма среды образования минералов.

МИТЮРИЧ, СВИРИДОВА В.В., СЕРДЮКОВ А.Н., ЧЕРНЕНОК Е.В. — 2015 г.

Проведено исследование фотоакустического преобразования TE-моды бесселевого светового пучка (БСП) для случая пьезоэлектрической детекции в короткопериодных сверхрешетках, образованных магнитоактивными кристаллами типа германата Bi12GeO20 и силиката висмута Bi12SiO20. Показана возможность управления амплитудой результирующего сигнала при использовании оптических схем формирования БСП с перестраиваемым углом конусности. В области мегагерцовых частот модуляции обнаружено резонансное возрастание амплитудного сигнала и проанализирована его зависимость от частоты модуляции БСП, геометрических размеров двухслойной структуры и пьезопреобразователя, значения радиальной координаты поляризационной моды БСП и величины диссипативных параметров сверхрешетки.

БЛИНОВ Л.М., ЛАЗАРЕВ В.В., ПАЛТО С.П., ЮДИН С.Г. — 2015 г.

Изучены величина и спектральная зависимость фототока в наноразмерной гетероструктуре, состоящей из слоев органического полупроводника фталоцианина меди и сегнетоэлектрического полимера, находящихся между двумя электродами. Гетероструктура поляризуется импульсами напряжения, приложенного к электродам. Получено почти девятикратное возрастание фототока в результате поляризации сегнетоэлектрика импульсами напряжения от +30 до -30 В. Показано, что возрастание фототока гетероструктуры связано со стимулированной поляризацией слоя сегнето- электрика и, как следствие, определяется увеличением напряженности встроенного постоянного поля в слое полупроводника.

БЛАГОВ А.Е., МАРЧЕНКОВ Н.В., ЧУХОВСКИЙ Ф.Н. — 2015 г.

Представлены результаты экспериментального и теоретического исследования кривых дифракционного отражения (КДО) Mo K α1- и Mo K α2-линий рентгеновского характеристического излучения в бездисперсионной схеме рентгеновского двухкристального дифрактометра ТРС-К. Экспериментальные измерения и теоретические расчеты двухкристальных КДО характеристического излучения рентгеновской трубки с молибденовым анодом для различных ширин щелей показывают, что с уменьшением ширины щелей относительный вклад КДО Mo K α2-линии по сравнению с интенсивностью “хвостов” КДО Mo K α1-линии возрастает. Показано, что на “хвосте” КДО Mo K α1-линии с уменьшением ширины щелей все отчетливее проявляется второй пик Mo K α2-линии. В качестве кристалла-монохроматора и образца использовались две плоскопараллельные пластины Si, ориентация входных поверхностей 110, вектор дифракции h 220. Измеренные двухкристальные КДО и теоретические расчеты находятся в хорошем согласии.

КОВАЛЬЧУК М.В. — 2014 г.

В 2014 году международное научное сообщество широко отметило год кристаллографии. Это неслучайно, ведь кристаллография как наука занимает особое положение. В настоящее время наиболее значимые научные открытия, технологические прорывы совершаются на стыке наук. Иначе говоря, на смену узкоспециализированной системе науки приходят междисциплинарные исследования. Методология развития кристаллографии заключается в том, что она прошла путь от подражания природе к искусственному конструированию объектов, не имеющих аналогов в природе. Это стало возможным потому, что кристаллография – гораздо больше, чем просто сумма своих частей, она конвергентна по своей сути, сочетая в себе методы исследований, достижения геологии, химии, физики, а на современном этапе и биологии.

БЕЛОКОНЕВА Е.Л., ДИМИТРОВА О.В., ЗОРИНА А.П. — 2014 г.

, гидроксильными группами и молекулами воды. . Структура сохраняет основные особенности семейства, в котором оригинальный одноэтажный слой Si-тетраэдров, образованный двумя типами шестерных колец, а также восьмерными и двенадцатерными кольцами большого диаметра, скреплен в каркас Gd-октаэдрами. Образующиеся крупные поры в межслоевом пространстве смешанного каркаса заполнены ионами К+. Обнаруженное впервые вхождение ионов Cl- из концентрированного раствора минерализатора в центры восьмерных колец слоя подтверждает ионообменные свойства кристаллов данного структурного типа. Для различных членов семейства проанализировано заполнение колец и пор разного типа ионами К+, Cl-, гидроксильными группами и молекулами воды.

АРПАЙЯ Р., БЕЛИКОВ В.В., ГУННАРССОН Р., КАЗАКОВ С.М., ЛОМБАРДИ Ф., МАКАРОВА И.П., СТЕПАНЦОВ Е.А. — 2014 г.

, в которых железо на 10 ат. % замещено такими элементами, как кобальт, никель, марганец и медь. Выращивание проводилось методом лазерной абляции материала мишени, выполненной в виде керамической таблетки, полученной высокотемпературным синтезом и спеканием спрессованной стехиометрической смеси порошков. В такой керамике железо замещалось на легирующий металл не более чем на 3 ат. %. Остальные 7 ат. % металла выделялось в виде включений посторонних фаз. Проведенное рентгено-дифракционное исследование структуры выращенных пленок показало, что они монокристаллические. Кроме того, продемонстрировано отсутствие в них включений посторонних фаз и кристаллографических ориентаций, что означает полное, на все 10 ат. %, замещение железа на легирующий металл в структуре пленки. Данное обстоятельство свидетельствует о том, что при лазерной абляции в результате перевода многокомпонентного материала мишени в состояние плазмы синтез составных компонентов происходит более активно и полно, чем при твердофазных химических реакциях. Это позволяет в форме пленок получать материалы более широкого химического состава, чем в виде твердофазно синтезированных керамик. 2) выращены пленки сверхпроводников халькогенидов железа FeSe0.92, в которых железо на 10 ат. % замещено такими элементами, как кобальт, никель, марганец и медь. Выращивание проводилось методом лазерной абляции материала мишени, выполненной в виде керамической таблетки, полученной высокотемпературным синтезом и спеканием спрессованной стехиометрической смеси порошков. В такой керамике железо замещалось на легирующий металл не более чем на 3 ат. %. Остальные 7 ат. % металла выделялось в виде включений посторонних фаз. Проведенное рентгено-дифракционное исследование структуры выращенных пленок показало, что они монокристаллические. Кроме того, продемонстрировано отсутствие в них включений посторонних фаз и кристаллографических ориентаций, что означает полное, на все 10 ат. %, замещение железа на легирующий металл в структуре пленки. Данное обстоятельство свидетельствует о том, что при лазерной абляции в результате перевода многокомпонентного материала мишени в состояние плазмы синтез составных компонентов происходит более активно и полно, чем при твердофазных химических реакциях. Это позволяет в форме пленок получать материалы более широкого химического состава, чем в виде твердофазно синтезированных керамик.

ДЕМИНА П.А., ЗЫБИНСКИЙ А.М., КУЗЬМИЧЕВА Г.М., ОБОЛЕНСКАЯ Л.Н., ПРОКУДИНА Н.А., САВИНКИНА Е.В. — 2014 г.

Представлены результаты впервые изученных адсорбционных свойств образцов диоксида титана с наноразмерным анатазом, полученных сульфатным методом, и коммерческих объектов Degussa (Evonik) P25, Hombifine N, Hombikat UV-100, различающихся составом и характеристиками, по извлечению из модельной водной системы ионов Nb(V) и Ta(V). Установлена связь степени сорбции (R, %) с условиями сорбционного процесса и природой аналита. Установлено, что извлекаемость ионов Nb(V) в присутствии всех образцов больше (Rmax = 99.9% на Degussa P25), за исключением образцов, модифицированных пероксидом, на которых достигнута максимальная извлекаемость ионов Ta(V) c Rmax = 99.9%.

КАПУСТИНА О.А. — 2014 г.

Обобщены и проанализированы важнейшие результаты теоретических и экспериментальных исследований последних лет в области акустооптики жидких кристаллов, выполненных в Акустическом институте РАН, по тем направлениям, зарождение которых инициировано пионерскими работами профессора А.П. Капустина в Институте кристаллографии РАН: изучение природы акустически индуцированных надмолекулярных структур в нематических и холестерических жидких кристаллах; разработка физических основ практической акустооптики жидких кристаллов, связанных с регистрацией акустических сигналов.

КАЦ А.М. — 2014 г.

На основе сочетания термодинамического и статистического подходов определены вероятностные условия протекания процессов гомогенной и гетерогенной кристаллизации металлов, впервые учитывающие совместное влияние размера частицы нерастворимой примеси и краевого угла смачивания примеси твердой фазой на тип кристаллизации, предложены новые, безразмерные критерии процесса кристаллизации.

БАБАЕВ В.А., БУТАШИН А.В., ВЛАСОВ В.П., ИСМАИЛОВ А.М., КАНЕВСКИЙ В.М., ЛИ Л.Е., МУСЛИМОВ А.Э., РАКОВА Е.В. — 2014 г.

На подложках сапфира (0001) осаждается распылением в вакууме золото, образующее на поверхности ансамбль наночастиц. Подложки переносятся в камеру магнетронного распыления, где они нагреваются до 650°C и на них наносится слой ZnO. Полученные слои исследуются методами РЭМ, АСМ, дифракции электронов и фотолюминесценции. Установлено, что подслой Au способствует более совершенной структуре ZnO и усиливает фотолюминесценцию. Различная морфология получаемых структур ZnO объясняется агрегацией Au в процессе нагрева подложки перед нанесением ZnO.

КАРПА И.В., КАТЕРИНЧУК И.Н., КУНЬО И.М., СВЕЛЕБА С.А., ФИЦЫЧ Е.И. — 2014 г.

Исследовано изменение температур фазовых переходов (ФП) кристалла [N(Ch4)4]2Zn0.75Mn0.25Cl4 в зависимости от его размера (3500 мкм–1 мкм). Установлено, что уменьшение размеров кристалла вдоль оси спонтанной поляризации сопровождается наличием ряда эффектов: смещением температуры ФП исходная–несоразмерная фаза в область высоких температур, увеличением температурного интервала существования несоразмерной фазы, увеличением температурного интервала существования метастабильных состояний несоразмерной структуры, возникновением новых длиннопериодических соразмерных фаз, увеличением температурного гистерезиса ФП при Tc и T3. Обсуждается возможность наличия размерного эффекта на фазовой диаграмме этого кристалла.

ВЕРНЕР Ш., ДАНИЛОВА Н.П., МАКСИМОВ Б.А., МИЛЛЬ Б.В., ПАВЛОВСКАЯ А., ПИСАРЕВСКИЙ Ю.В., ШНАЙДЕР Ю. — 2004 г.

Для структуры типа Ca 3Ga 2Ge 4O 14 (пр. гр. Р321) рассмотрены возможные симметрийные изменения, связанные соотношением группа-подгруппа. Наиболее вероятными представляются фазовые переходы с понижением симметрии до максимальных неизоморфных подгрупп Р3 и С2. Показано, что фазовые переходы с повышением симметрии до минимальных неизоморфных надгрупп для данного типа структуры могут быть только реконструктивными. Изменение симметрии от тригональной до моноклинной обнаружено в La 3SbZn 3Ge 2O 14, кристаллическая структура которого уточнена в пр. гр. А2 (С2) как производная от структуры типа Ca 3Ga 2Ge 4O 14. При ~250°С для La 3SbZn 3Ge 2O 14 наблюдается обратимый фазовый переход с повышением симметрии А2⇄ Р321. Для La 3Nb 0.5Ga 5.5O 14 и La 3Ta 0.5Ga 5.5O 14 в условиях гидростатического сжатия обнаружены аналогичные фазовые переходы Р321⇄А2 при 12.4(3) и 11.7(3) ГПа соответственно. Механизмы сжатия и фазового перехода основаны на анизотропной сжимаемости слоистой структуры. Повышенная сжимаемость в плоскости a-b приводит к фазовому переходу с потерей оси 3 при достижении критического уровня напряжений в структуре. Поиск низкотемпературных фазовых переходов для ряда соединений семейства лангасита не привел к их обнаружению.

БЕЗУС А.В., МАМАЛУЙ Ю.А., СИРЮК Ю.А. — 2004 г.

На одноосной пленке феррит-граната (BiTm) 3(FeGa) 5O 12 с точкой компенсации 120 К экспериментально исследовано поведение гексагональной решетки цилиндрических магнитных доменов в области изменения анизотропии от оси легкого намагничивания к плоскости легкого намагничивания. Показано, что спиновая переориентация происходит в интервале температур 185-160 К, в котором наблюдается сосуществование угловых фаз Ф ‹11ˉ1ˉ› или Ф ‹1ˉ11› и осевой Ф ‹111›. При 172 К, когда процентное соотношение угловой и осевой фаз одинаково, происходит скачок параметров решетки цилиндрических магнитных доменов и ширины доменной границы. При T < 160 К имеется лишь плоскостная фаза.

КОГНОВИЦКАЯ Е.А., КУЗНЕЦОВ В.В., РАТУШНЫЙ В.И., РУБЦОВ Э.Р. — 2004 г.

Определен вклад упругой составляющей избыточной энергии смешения для пятерных твердых растворов (ПТР) А 3B 5. Выведено выражение для активностей компонентов в упруго напряженной твердой фазе ПТР. Проведен анализ корректности возможных допущений при вычислении коэффициентов активностей в твердой фазе пятерного раствора. Проведен расчет контактного переохлаждения ряда пятерных систем А 3B 5 вблизи изопериодов бинарных подложек. Показано, что отрицательные значения величины контактного переохлаждения отражают положение границ термодинамической нестабильности ПТР.

ЗАЙЦЕВ Б.Е., ИСАЕВА Н.Ю., КОВАЛЬЧУКОВА О.В., КУЗЬМИНА Н.Е., ПАЛКИНА К.К., СТРАШНОВА С.Б. — 2004 г.

Показано, что в кристаллическом состоянии и водных растворах 2,3,5,6-тетраоксо-4-нитропиридинат аммония существует в виде прочных димеров и ведет себя как слабый электролит. В сильно щелочной среде проведена последовательная замена катионов аммония на натрий и определена кристаллическая структура, молекулярное строение и спектральные характеристики тригидрата 2,3,5,6-тетраоксо-4-нитропиридината натрия и моногидрата бис(2,3,5,6-тетраоксо-4-нитропиридината) натрия-аммония.

КОРЫТЦЕВА А.К., ОРЛОВА А.И. — 2004 г.

Рассчитаны и представлены возможные формульные типы ортофосфатных октаэдро-тетраэдрических каркасов {[T 2(PO 4) 3] n-} 3∞, где T 2-элементы в одинаковых или различающихся степенях окисления + 1, +2, +3, +4, +5. Систематизированы данные по строению и свойствам известных фосфатов со смешанными каркасами такого вида, содержащими в своем составе элементы в степени окисления +5. Большинство из них кристаллизуются в структурном типе NaZr 2(PO 4) 3 (NZP). Для них относительные различия радиусов каркасообразующих катионов не превышают значения 0.6 Å. Показана возможность моделирования NZP-подобных соединений с ожидаемым строением и заданными свойствами на примере фосфатов с электрически нейтральными каркасами. Правильность прогноза проверена при синтезе и кристаллографических исследованиях фосфатов ниобия с двух- и трехвалентными элементами.

2004

МАЛИНОВСКИЙ В.К., ПУГАЧЕВ А.М., СУРОВЦЕВ Н.В., ШЕБАНИН А.П. — 2004 г.

Обнаружен центральный пик в спектре комбинационного рассеяния света сегнетоэлектрического кристалла ниобата лития LiNbO 3 при температурах 80-300 К. Показано, что экстраполяция центрального пика, проявляющегося в спектрах неупругого рассеяния света вблизи сегнетоэлектрического перехода (Т с ~ 1400 К) не может объяснить существование центрального пика так далеко от фазового перехода.

ВЕРЕМЕЙЧИК Т.Ф., ГАЛИУЛИН Р.В. — 2004 г.

Рассмотрены проявления пространственной симметрии d- и l-оболочек эквивалентных электронов ионов переходных металлов в кристаллах и других упорядоченных средах. Показано, что некристаллографическая симметрия этих оболочек позволяет объяснить размеры кристаллов, редкие координационные числа ионов. Симметрия d-оболочки может быть причиной проявлений элементов пентасимметрии в огранке кристаллов, структуре молекул, а также может оказывать влияние на свойства, зависящие от согласования собственной симметрии оболочки и трансляционной симметрии кристалла.

ВЕРЕМЕЙЧИК Т.Ф., ГАЛИУЛИН Р.В. — 2004 г.

Моделирование электронных l-оболочек свободных атомов выполнено на основе правильных и полуправильных многогранников путем определения устойчивых систем тождественных кулоновских частиц при увеличении их числа. Показано, что таким устойчивым системам соответствуют расположения максимумов электронной плотности по вершинам последовательности многогранников с центром инверсии, первым членом которой является многогранник с двумя вершинами, а последующие характеризуются периодическим увеличением числа вершин на четыре. Электронные s-, p-, d-, f-оболочки моделируются гантелью - одномерной антипризмой, тригональной, пентагональной и гептагональной антипризмами соответственно. Таким образом, в дополнение к квантово-механическим свойствам l-оболочки должны обладать свойствами симметрии этих антипризм. Ожидается, что некристаллографические (для трехмерного евклидова пространства) пятерная и семерная симметрии d- и f-оболочек свободных атомов единым образом объяснят ряд явлений в кристаллических структурах и других упорядоченных средах.

АЛЕКСЕЕВА О.А., ВОРОНКОВА В.И., ЗВЕРЬКОВ С.А., ЛОСЕВСКАЯ Т.Ю., СОРОКИНА Н.И., СТЕФАНОВИЧ С.Ю., ЯНОВСКИЙ В.К. — 2004 г.

Выращены монокристаллы твердых растворов K 1 _ xTi 1 _ xNb xOPO 4 (KTP : Nb), K 1 _ xTi 1 _ xSb xOPO 4 (KTP : Sb) и K 1 _ xTi 1 _ xTa xOPO 4 (KTP : Ta) и изучены их диэлектрические, проводящие и нелинейные оптические свойства. Максимальное значение содержания примесей x составило 0.11, 0.23 и 0.25 для ниобия, сурьмы и тантала соответственно. Легирование кристаллов KTiOPO 4 примесями Nb, Sb и Ta приводит к образованию дополнительных вакансий и позиций калия и, как следствие, к повышению их ионной проводимости σ 33. С увеличением степени легирования сегнетоэлектрические фазовые переходы становятся размытыми, а их температура понижается. Легированные кристаллы характеризуются наличием широкого максимума диэлектрической проницаемости в области температур 200-600°C, имеющего релаксационную природу.

АНТОНОВ П.И., БАХОЛДИН С.И., КУАНДЫКОВ Л.Л., ЛИНГАРТ Ю.К. — 2004 г.

Обнаружено явление скачков теплового поля в массивных монокристаллических лентах сапфира, выращенных как по способу Степанова, так и горизонтально направленной кристаллизации. Для обоих методов крупные скачки длительностью до 4 мин и амплитудой до 50°C регистрировались на длине до 40 мм от фронта кристаллизации. В результате в кристалле возникают значительные нестационарные термоупругие напряжения, которые могут быть причиной образования блоков и других дефектов структуры. Скачки намного превышают уровень шумов в измерительной системе. Рассматриваются возможные причины колебания радиационного потока, идущего по оптически прозрачному кристаллу сапфира.

СИМОНОВ В.И. — 2003 г.

На основе прецизионных структурных исследований серий кристаллов с изоморфными замещениями и параллельного анализа изменения физических свойств, происходящих в таких рядах кристаллических материалов, устанавливаются закономерные связи между атомным строением и физическими свойствами кристаллов. Для твердых растворов (Sr^Baj _ x)Nb 20 6 и кристаллов со структурой KTi0PO 4 рассмотрена структурная обусловленность нелинейных оптических свойств этих соединений. Структурные аспекты суперионной проводимости анализируются для соединений Li 3Sc 2(P0 4), Na 4Ti[P0 4] 20, KTiOP0 4 и допированных редкими землями флюоритов-супериоников с проводимостью по анионам фтора. Анализируются структурные особенности некоторых других соединений. Понимание связей структура-свойства в физике твердого тела позволяет перейти от феноменологии к микроскопической теории свойств и явлений, происходящих в кристаллах. Для материаловедения открываются пути перехода от метода проб и ошибок к целенаправленному синтезу новых материалов и модификации путем изоморфных замещений свойств применяемых в технике кристаллов.

ГАЙНУТДИНОВ Р.В., ГОДОВСКИЙ Ю.К., ЕРКО А.И., ЖЕЛУДЕВА С.И., КОВАЛЬЧУК М.В., КОНОВАЛОВ О.В., ЛИДЕР В.В., ЛОПИНА О.Д., МАКАРОВА Н.Н., МЯГКОВ И.В., НОВИКОВА Н.Н., РУБЦОВ А.М., СТЕПИНА Н.Д., ТЕРЕЩЕНКО Е.Ю., ТОЛСТИХИНА А.Л., ЮРЬЕВА Э.А., ЯНУСОВА Л.Г. — 2003 г.

Впервые экспериментально (синхротронная станция ID10B (ESRF)) получены угловые зависимости выхода флуоресценции от единичного органического монослоя на поверхности жидкости, модулированные эванесцентной/стоячей рентгеновской волной в области полного внешнего отражения рентгеновских лучей. Проведено сканирование волновым полем одной органической молекулы, что позволило получить информацию о положении в ней определенных ионов. Показано, что интенсивность волнового поля в молекулярном монослое определяется таким параметром, как площадь на одну молекулу, которая в случае лэнгмюровского слоя на поверхности жидкости может быть получена из изотермы сжатия. Это позволяет определить местоположение изучаемых ионов монослоя по отношению к границе раздела пленка/жидкость на основе анализа угловых зависимостей их характеристического флуоресцентного излучения. Возможности рассматриваемой методики продемонстрированы на примере лэнгмюровских слоев фталоцианинов, циклолинейных по-лиорганосилоксанов, фосфолипида на поверхности жидкости и белково-липидной пленки на основе Са-АТФазы на твердой подложке.

КИРПИЧНИКОВА Л.Ф. — 2003 г.

Рассматриваются вопросы, связанные с историей изучения сегнетоэластиков, в которой значительную роль на разных этапах сыграли сотрудники Института кристаллографии РАН. Большое внимание уделяется основным, характерным свойствам сегнетоэластиков, даны различные теоретические подходы для описания этого класса кристаллов, приведены некоторые примеры практического значения сегнетоэластиков.

КОВАЛЬЧУК М.В. — 2003 г.

РАСЦВЕТАЕВА Р.К., ХОМЯКОВ А.П. — 2003 г.

Рассмотрены особенности строения минералов группы эвдиалита, в том числе уникальных образцов с удвоенной ячейкой и параметром с ~ 60 А. Модулярный подход позволил описать сложные минералы как состоящие из фрагментов "простых". На основе сравнительного анализа шести природных образцов, соответствующих различным стадиям минералообразования и характеризующихся разной степенью гидратации, исследован механизм ионного обмена в цеолитоподобных минералах группы эвдиалита.

ЛЮБУТИН И.С. — 2003 г.

Представлены и обсуждаются экспериментальные исследования корреляций и конкуренции между магнетизмом и сверхпроводимостью в ВТСП фазах типа 1-2-3 при их анионном допировании (вариации кислородной стехиометрии), а также при катионном допировании (замещение ионов меди трехвалентным железом и другими ионами). На основе данных ядерных методов - мессбауэровской спектроскопии, дифракции нейтронов и малоуглового рассеяния поляризованных нейтронов - представлен детальный анализ магнитных состояний ионов в структурных позициях типа Cul и Си2 системы YBa 2(Cu x _ ^Fe^O., в зависимости от концентрации ионов железа и кислородной стехиометрии. Сделан акцент на необычные магнитные свойства соединений YBa 2(Cu! _xFex)3Oy. Обсуждаются: типы магнитного упорядочения, эффект сосуществования магнитного порядка и сверхпроводимости, явления спинового кроссовера и кроссовера магнитного порядка, тип и размерность магнитного порядка в различных узлах решетки и корреляции между магнитными состояниями ионов в узлах Cul и Си2. Построены и анализируются фазовые диаграммы, устанавливающие области существования сверхпроводимости и различных магнитных фаз в позициях Cul и Си2 в зависимости от степени допирования.

ДЕМЬЯНЕЦ Л.Н., ИВАНОВ-ШИЦ А.К. — 2003 г.

Обзор основных результатов, полученных в ИК РАН главным образом за последние годы, в области материалов ионики твердого тела (поиск новых и улучшение характеристик известных катион-ных проводников, определение основных закономерностей и механизмов ионного транспорта, установление фундаментальных корреляций синтез-состав-структура-свойства, компьютерное моделирование ионного транспорта).

ДМИТРИЕНКО В.Е., ОВЧИННИКОВА Е.Н. — 2003 г.

Рассмотрена дифракция рентгеновского излучения вблизи краев поглощения атомов в кристаллах (резонансная дифракция). Для описания резонансного рассеяния использован феноменологический подход, основанный на рассмотрении симметрийных свойств тензорной амплитуды рассеяния. Основное внимание уделено изучению "запрещенных" рентгеновских рефлексов, вызываемых локальной анизотропией и хиральностью окружения резонансных атомов, а также анизотропией, вызванной магнитным и орбитальным моментами. Показано, что азимутальные, поляризационные и резонансные энергетические зависимости интенсивности "запрещенных" рефлексов содержат богатую информацию о структурных и электронных свойстах кристалла. Обсуждены возможности анизотропной резонансной дифракции рентгеновского излучения в решении следующих задач: определении координат атомов и фазы структурной амплитуды; изучении искаженных электронных состояний, обусловленных модуляцией, тепловыми смещениями и точечными дефектами; исследовании смешанных электронных состояний и локальной хиральности кристаллов. В качестве примеров рассмотрены кристаллы Ge, Fe 20 3 и др.

АСАДЧИКОВ В.Е., КОЖЕВНИКОВ И.В., КРИВОНОСОВ Ю.С. — 2003 г.

Обсуждаются возможности и перспективы практических применений рентгеновского рассеяния для исследования и контроля шероховатости пленочных покрытий. Показано, что рентгеновские методы позволяют определить не только шероховатость каждой из границ раздела тонкой пленки, но и установить степень их коррелированности. Продемонстрировано, что простейшая модель поверхности, предполагающая скачкообразное изменение свойств вещества на границе раздела с вакуумом, не позволяет количественно описать все особенности рентгеновского отражения и рассеяния, наблюдаемые в эксперименте. Введение в модель поверхности переходного слоя приводит к полному согласию теории и эксперимента, причем параметры переходного слоя (его толщина) могут быть надежно определены по данным рентгеновских измерений.

ЮХНЕВИЧ Г.В. — 2009 г.

Проведен анализ литературных данных по длинам связей мостиков О–Н···О, образующихся в органических и неорганических кристаллах. Рассмотрены результаты обобщений этих данных на базе общепринятого соотношения – exp( (r1 r0)/b) + exp( (r2 r0)/b) = 1. Выявлены причины, ограничивающие его применение, и оценена предельная точность. Предложено более универсальное выражение соотношения длин тех же связей – exp( ((r1 r0)/b)h) + exp( ((r2 r0)/b)h) = 1. На основании обобщения всех известных сейчас нейтронографических данных по мостикам с углами более 165° определены величины коэффициентов этого соотношения – r0 = 0.950 ± 0.005, b = 0.33018 A и h = 5/3.

ЛЕОНЮК Н.И., НЕФЁДОВ П.В. — 2009 г.

Выявлена корреляция между условиями образования, составом, морфологией и физико-химическими свойствами кристаллов NaBi1 - x(W1 +yO4)2 (0 x 0.16, 0 y 0.11). С помощью просвечивающей электронной микроскопии показано влияние отклонения от стехиометрии расплава на скорость распада выращенных кристаллов под воздействием электронного луча. Посредством микрозондового анализа обнаружено неоднородное распределение примесей в поперечном сечении кристаллической були. Спектры комбинационного рассеяния зависят от кристаллографической ориентации образцов.

БУРКОВ В.И., ВЕРЕМЕЙЧИК Т.Ф., КОНСТАНТИНОВА А.Ф., МИЛЛЬ Б.В., ОРЕХОВА В.П., ПЫРКОВ Ю.Н., ФЕДОТОВ Е.В. — 2009 г.

Исследованы спектры поглощения и кругового дихроизма кристаллов семейства лангасита: La3Ga5SiO14, La3Ga5GeO14, Ca3Ga2Ge4O14, Sr3Ga2Ge4O14 (крас.), Sr3Ga2Ge4O14 (зел.), La3Ta0.5Ga5.5O14, La3Nb0.5Ga5.5O14, активированных ионами хрома, в диапазоне 240–850 нм. Показано, что ионы хрома встраиваются в структуры исследованных кристаллов как в октаэдрически координированную позицию – ион Cr3+ в 1a-октаэдре, так и в тетраэдрически координированную позицию – ион Cr4+ в 2d-тетраэдре. Отношение ионов Cr3+/Cr4+ меняется в исследованных кристаллах в широких пределах.

ГИВАРГИЗОВ Е.И. — 2009 г.

Приведен краткий обзор методик исследований кристаллических поверхностей посредством специализированных зондов в нанодиагностике с акцентом на возможности использования для этих целей выращиваемых из паровой фазы кремниевых вискерных зондов, которые обеспечивают существенные преимущества в сравнении со стандартными, изготовляемыми путем химического травления монокристаллических пластинок кремния. Рассмотрены зонды для химической и биологической силовых микроскопий, отмечено развитие их нового варианта – силовой спектроскопии одиночных молекул. Проанализированы возможности вискерных зондов для магнитной силовой микроскопии и ее новой разновидности – так называемой “нанокластерной магнитно-силовой микроскопии”, которая может быть полезной при химическом конструировании наноразмерных высокоспиновых молекул. Рассмотрены возможности вискерных зондов для улучшения разрешающей способности и чувствительности в емкостной силовой микроскопии для исследований распределения примесей в полупроводниковых кристаллах и пленках.

ГАБДУЛХАКОВ А.Г., ЖУХЛИСТОВА Н.Е., ЛАШКОВ А.А., МИХАЙЛОВ А.М. — 2009 г.

С высокой точностью определена пространственная организация гомодимера нелигандированной уридинфосфорилазы из Salmonella typhimurium (StUPh). Структура уточнена при разрешении 1.80 A: Rwork = 16.1%, Rfree = 20.0%; rmsd для длин связей, валентных и хиральных углов соответственно равны 0.006 A, 1.042°, 0.071°; точность уточнения координат по Луззати – 0.166 A; средневзвешенная максимальная ошибка уточнения координат – 0.199 A. Проведен сравнительный анализ пространственной организации гомодимера двух независимо уточненных структур как между собой, так и с гомодимером комплекса StUPh с ионом К+. Установлено, что сайты связывания субстратов в гомодимере нелигандированных StUPh функционируют асинхронно, а в присутствии иона калия пространственное строение субъединиц гомодимера практически идентично, что, по-видимому, имеет значение для координации функционирования обоих сайтов связывания субстрата. Координаты уточненной структуры гомодимера и ее фурье-спектр сданы в международный банк белковых структур – PDB ID code 3DPS.

ПЕТУХОВ Б.В. — 2009 г.

Развивается модель влияния адсорбируемых дислокационными ядрами примесей на подвижность дислокаций в материалах с высоким кристаллическим рельефом (барьерами Пайерлса). Показано, что образующиеся вследствие хаотичности процесса адсорбции статистические флуктуации в распределении примесей существенно изменяют условия рождения дислокационных кинков. Модель объясняет и описывает обнаруженное на эксперименте с полупроводниковыми кристаллами такое качественное явление, как иммобилизация дислокаций в интервале напряжений ниже некоторого порогового значения unl, < unl. Аналитическое решение получено благодаря аналогии с хорошо изученной и весьма актуальной проблемой вычисления вероятности разорения страховых или других финансовых компаний в математической теории массового обслуживания. Небольшое обобщение разработанных в этой теории методов позволило рассчитать также степень “размытости ? порогового напряжения вследствие случайного характера распределения примесей.

БЕЛОКОНЕВА Е.Л., ДИМИТРОВА О.В., ЗУБКОВА Н.В., МОЧЕНОВА Н.Н., СТЕФАНОВИЧ С.Ю. — 2009 г.

Исследованы структуры новых нонаборатов (Pb, Ва)3(OH)[B9O16][B(OH)3] (пр. гр. Р31с) и Ва3Na(OH)[B9O16][B(OH)4] (пр. гр. Р1), полученных в гидротермальных условиях. Они отличаются от исследованного ранее Pb3(OH)[B9O16][B(OH)3] (пр. гр Р31с) наполнением цеолитного нонакаркаса, включающего в случае Ba, Na-бората большее число катионов и групп OH. Несмотря на это, все структуры обладают высокой тригональной или псевдотригональной симметрией, что позволяет говорить о наличии структурного типа, или семейства нонаборатов. Подобие строения нарушается наличием в каналах Ba, Na-бората -тетраэдров вместо нейтральных треугольных групп В(ОН)3. Расположение последних псевдомоноклинно, отвечая пр. гр. Сс при истинной триклинной группы Р1. Обсуждена способность нонаборатов к генерации второй оптической гармоники в зависимости от деталей их кристаллического строения.

АНЦЫШКИНА А.С., САДИКОВ Г.Г., СЕРГИЕНКО В.С. — 2009 г.

Выполнен рентгеноструктурный анализ антипиринового комплекса иодида скандия [Sc(АП)6]I3 (АП – антипирин, 2,3-диметил-1-фенил-3-пиразолин-5-он) (I), не изоструктурного аналогичным соединениям Y, La, Eu (II). Кристаллы I тригональные: а = 24.911, с = 10.140 A, Z = 3, пр. гр. P . Структурные единицы кристалла I – комплексные катионы [Sc(АП)6]3+ двух типов и анионы I-. В каждом катионе атом Sc октаэдрически координирован шестью атомами О шести лигандов АП (Sc-О 2.054-2.078 A). Комплексы I отличаются от II тем, что в них отсутствует - -стекинг взаимодействие между молекулами АП, и супермолекулярный катион не образуется. Комплексные катионы I обоих сортов образуют монолитные слои. Все анионы I- сконцентрированы в пространстве между слоями и статистически разупорядочены в пределах плоской области между восемью катионными комплексами Sc1 и Sc2.

КОРОПЧАНУ Э.Б., КРОИТОР Л.M., ФОНАРЬ М.С., ЧУМАКОВ Ю.М. — 2009 г.

Методом рентгеноструктурного анализа изучено строение кристалла [Cu2(DfH)4(4,4’-Bipy)] · 2DMF – продукта взаимодействия ацетата меди (II) с дифенилглиоксимом (Dfh3) и 4,4-бипиридином (4,4-Bipy). Кристаллы моноклинные: a = 15.5192(9), b = 16.2427(11), c = 14.0753(7) A, = 101.36(3)°; V = 3478.5(5) A3, Z = 2, пр. гр. P21/c. Структура построена из дискретных биядерных молекул [Cu2(DfH)4(4,4’-Bipy)] и молекул диметилформамида (DMF). Координационный полиэдр атома Cu (КЧ = 5) – тетрагональная пирамида, образованная атомами азота двух монодепротонированных бидентатных оксимных групп и бидентатно-мостикового лиганда 4,4-Bipy. Молекулы DMF располагаются в полостях, образованных биядерными молекулами [Cu2(DfH)4(4,4’-Bipy)]. Приведены данные ИК- и ЯМР- спектров.

МЁККЕЛЬ Ш., РАСЦВЕТАЕВА Р.К., РОЗЕНБЕРГ К.А., ЧУКАНОВ Н.В. — 2009 г.

Выполнено рентгеноструктурное исследование высокожелезистой разновидности занацциита Ca2[Mg0.65Fe0.35 1.0][Mg1.90Fe1.25Al0.5Mn0.35] Be4(PO4)6(OH)4(h3O,OH)2 · 4h3O, гетерополиэдрического каркасного бериллофосфата группы рошерита из пегматита Сапукайя (Минас–Жераис, Бразилия). Уточнение проводилось в рамках триклинной и моноклинной ячеек. Установлено, что распределение катионов по октаэдрическим позициям структуры лучше согласуется с моноклинной симметрией (а = 15.876, b = 11.860, c = 6.607 A, = 95.49, пр.гр. С2/c). В отличие от более железистого члена данного твердого раствора (атенсиоита), упорядочение Mg и Fe в октаэдрах в рамках пр. гр. P в изученном образце не реализуется.

КАЛИМГУЛОВ А.Р., ЛЕБЕДЕВ Ю.А., МАЗИТОВ Р.М., ЧУВЫРОВ А.Н. — 2009 г.

Методом двойного лучепреломления исследовано распределение микронапряжений вокруг винтовых супердислокаций с полым ядром в кристаллах кварца, определены величина вектора Бюргерса и размер ядра. Величина последнего оказалось равной 5 ? 10-7 м и подтверждена независимым способом – путем исследования дифракции света на полых ядрах на различных срезах кварца.

БАРАН Л.В. — 2009 г.

Исследованы структура пленок олово–фуллерит с различной толщиной покрывающего слоя Sn (50, 100, 200, 300, 450 и 700 нм) и условия образования и роста кристаллитов фуллерита на поверхности олова при хранении образцов на воздухе. Методами рентгеновской дифракции, растровой, просвечивающей электронной и атомно-силовой микроскопии, рентгеноспектрального микроанализа выявлены изменения структуры и фазового состава в пленках олово–фуллерит. На поверхности пленок олова толщиной 50, 100 и 200 нм обнаружены кристаллиты фуллерита в виде пластинок и болтов, которые выросли под действием внутренних механических напряжений. Установлен инкубационный период образования кристаллитов, составляющий 12–22 мес в зависимости от толщины слоя олова.

АГАПОВА Е.И., АЛЕКСЕЕВА О.А., ВЕРИН И.А., ВОРОНКОВА В.И., НОВИКОВА Н.Е., СОРОКИНА Н.И. — 2009 г.

При комнатной температуре проведено прецизионное рентгеноструктурное исследование монокристаллов KTi0.96Zr0.04OPO4. Установлено, что внедрение атомов циркония в структуру кристаллов KTiOPO4 (KTP) не приводит к существенным изменениям в каркасе структуры: незначительно уменьшается разброс в расстояниях в PO4-тетраэдрах, (TiZr)O6-октаэдры становятся более симметричными по сравнению с TiO6-октаэдрами. Однако внедрение циркония в структуру КТР приводит к такому перераспределению электронной плотности в кристалле в целом, что ее концентрация возрастает в области позиций атомов калия и, как следствие, изменяются нелинейно-оптические свойства данной серии кристаллов, которые оцениваются по интенсивности сигнала генерации второй гармоники.

ЛАБА В.И., НЕСТЕРОВ В.Н., СВИРИДОВА А.В. — 2009 г.

Рентгеноструктурным исследованием изучено строение 2,4,6-три-изопропилбензолсульфонилхлорида (TPSCl) (I) – высокоселективного конденсирующего реагента, впервые предложенного Кораной для образования C3’-5 интеррибонуклеотидной связи в олиго- и полирибонуклеотидных синтезах. Кристаллы I – ромбические, при –120°C: a = 14.184(4), b = 11.344(5), c = 19.883(6) A, V = 3199(2) A3, dвыч = 1.257 г/см3, Z = 8, пр. гр. Pbca. Конформация I – сильно уплощенная “ванна”: атомы углерода бензольного кольца C SO2Cl (C1) и C–i-Pr (C4) отклоняются от “дна ванны” на 0.065(1) и 0.032(1) A соответственно. Молекула I стерически перегружена: наблюдается тенденция к увеличению длин связей и искажению валентных углов во фрагменте, включающем SO2Cl и две орто-i-Pr-группы. Установлено существование невалентных контактов, рассматриваемых как слабые внутримолекулярные водородные связи, например, (Ch4)2C–H···O=S; отсутствует вращение SO2Cl, орто-i-Pr- и Ch4-групп. Совокупность этих факторов, вероятно, определяет специфическую селективность TPSCl. Предложены новые пространственно затрудненные аренсульфонилхлориды, синтез которых легкодоступен.

ВИЛЕНСКИЙ А.И., ВОЛОШИН А.Э., ГРИГОРЬЕВА М.С., МАЛАХОВА Л.Ф., РУДНЕВА Е.Б., СИМОНОВ В.И., ФУРМАНОВА Н.Г. — 2009 г.

Проведено прецизионное рентгеноструктурное исследование кристаллических образцов Kh3PO4 (KDP) из разных ростовых зон монокристалла, содержащего примесь атомов хрома. Показано, что структура образца из призматической зоны более совершенна, чем из зоны пирамиды. При захвате примесей на грани пирамиды возможно образование как минимум четырех разных типов структурных дефектов, в то время как на грани призмы только двух из них. Сравнение с соответствующими данными для “чистого” KDP свидетельствует о том, что количество дефектов и их характер приблизительно одинаков во всех образцах. ИК-спектры обнаруживают присутствие нитрат-ионов в образцах из обеих ростовых зон. Кроме того, в образце из призматической зоны фиксируются структурно связанные молекулы воды и ОН-группы.

БРИТУН В.Ф., ДАНИЛЕНКО А.И., КУРДЮМОВ А.В. — 2009 г.

Проведено рентгенографическое исследование реальной структуры ультрадисперсных порошков сфалеритного нитрида бора, синтезированного в условиях ударного сжатия. Микродеформацию решетки ( e2 1/2) и средние размеры областей когерентного рассеяния определяли по форме одной дифракционной линии методом моментов второго порядка. Установлено, что исследованные порошки характеризуются значениями e2 1/2 в пределах 0.8–1.5% и размерами областей когерентного рассеяния в пределах 3.6–7.2 нм, что согласуется со средними размерами кристаллических зерен, определенных с помощью электронной микроскопии.

УРУСОВ В.С. — 2009 г.

Подробный исторический обзор и анализ трудностей, возникших в кристаллохимии при определении такого фундаментального понятия как структурный тип. Особое внимание уделено отношениям родства между различными структурными типами, а также критериям выбора границ между ними. Для полноты приводятся определения многим другим терминам и понятиям структурной кристаллохимии, сопутствующим современному содержанию этого основного понятия.

БОУРОШ П.Н., БУЛЬМАГА П.И., ГДАНЕЦ М., РЕВЕНКО М.Д., СИМOНОВ Ю.А. — 2009 г.

Приведены синтез и результаты исследования строения нового комплекса Pd(II) с тиосемикарбазидом состава [Pd(HL)2](HPht)2 · 4h3O (I), где HL – N1h3 N2H C3(=S) N4h3, HPht- – моноанион орто-фталевой кислоты. Показано, что два органических лиганда координированы в нейтральной форме бидентатно через набор донорных атомов N,S, которые расположены в цис-позиции по отношению к центральному атому металла. Три независимые молекулы воды объединены водородными связями в центросимметричный ассоциат {h3O}6. В кристалле происходит самоорганизация тиосемикарбазидных комплексных катионов Pd(II), монофталат анионов и молекул воды в супрамолекулярную систему с образованием трехмерной структуры, основанной на ионных и водородных связях.

ГУРЕВИЧ М.Ю., ГУФАН К.Ю., ГУФАН Ю.М., КОЛЕСОВА Р.В. — 2009 г.

Развит метод построения моделей локальной структуры сложных окислов с глобальной перовскитоподобной структурой. Модели учитывают вероятности распределения различных катионов по позициям, принадлежащим соответствующим подрешеткам. Принятый подход к интерпретации дифрактограмм основан на тех же гипотезах, что и общепринятый. Для примера построена модель локальной структуры разноупорядоченного PbFe1/2Nb1/2O3 и, основываясь на ней, проведена интерпретация дифрактограммы разупорядоченного по положениям Fe и Nb этого монокристалла при T = 433 К.

ФРИДКИН В.М. — 2009 г.

В рамках теории среднего поля рассмотрен вопрос о критическом размере в сегнетоэлектрических кристаллах и пленках. Показано, что при правильном выборе граничных условий критический размер может быть очень мал или вообще отсутствовать, т.е. сегнетоэлектричество может присутствовать в одной элементарной ячейке.

ГРУНСКИЙ О.С., РУДКОВСКАЯ Л.М., РУДКОВСКИЙ В.Н., САХНЕНКО В.П. — 2014 г.

Монокристаллы магнониобата свинца выращены методом раствор-расплавной кристаллизации с использованием модифицированного метода Чохральского. Кристаллы свободны от пирохлорной примеси, их размеры составляют 15 28 ? 20 30 ? 20 мм3. Найдена область конгруэнтного плавления раствора. Растворителями выбраны системы PbO B2O3 и PbO B2O3 KBO2.

ГЛАЗОВ А.И., ТОМАЕВ В.В. — 2014 г.

Гидропиролитическим способом из раствора 10(h3O) + 5(SnCl2 . 2h3O) (в частях по массе) на корундовых подложках получены поликристаллические пленочные слои касситерита. Рассмотрены закономерности кристаллизации, проведен сравнительный анализ свойств естественных и искусственных кристаллов касситерита. Исследованы морфология поверхности и определен размер кристаллических зерен методом сканирующей электронной микроскопии. Рентгеновский микрозондовый анализ показал, что во всех пленках присутствуют атомы олова и кислорода, соотношение которых в пределах точности эксперимента соответствует химической формуле диоксида олова. Установлено, что для морфологии поверхности пленок касситерита характерны как одиночные кристаллиты, так и сростки из двух или более кристаллов, свойственные двойникам. Предполагается, что с помощью легирующих добавок можно эффективно управлять концентрацией и стабильностью образования двойников.

КАРИМОВ Д.Н., СОБОЛЕВ Б.П., СУЛЬЯНОВ С.Н., СУЛЬЯНОВА Е.А. — 2014 г.

(метод термического анализа). m). Обнаружены вакансии фтора в позиции 8с и междоузельные анионы в двух позициях 32f. Соотношение дефектов в структуре Sr0.7Ce0.3F2.3 соответствует тетраэдрической конфигурации кластера дефектов {Sr4 - nCenF26}. Дефектная структура закаленного (со скоростью 25 K/мин) кристалла отличается от выращенного из расплава (охлаждение со скоростью 3 К/мин) смещением части катионов (предположительно Ce3+) вдоль оси третьего порядка в позицию 32f и анизотропией тепловых колебаний ионов ядра кластера (Fint(32f)3). Концентрационная зависимость параметров решетки закаленных фаз Sr1 - xCexF2 + x (x = 0–0.5) описывается полиномом третьей степени: a = 5.80009 + 1.166518 ? 10-3x – 1.124969 ? 10-5x2 + 8.258155 ? 10-8 x3. Зависимость микроискажений от состава также нелинейна, максимальные микроискажения наблюдаются в кристалле SrF2. С ростом концентрации церия x они уменьшаются до значения x 0.35. Минимум в области х = 0.30–0.35 коррелирует с составом, соответствующим максимуму (х 0.29) на кривых плавления флюоритовой фазы, оцененным по фазовой диаграмме системы SrF2 CeF3 (метод термического анализа).

СОБОЛЕВ Б.П., СОРОКИН Н.И. — 2014 г.

Вершина проявления нестехиометрии во фторидных системах по числу фаз с ценными свойствами и широким областям гомогенности – 45 систем MF2 RF3, где M = Ca, Sr, Ba; R – 15 редкоземельных элементов от La до Lu и Y (без Pm и Sc). Нарушение стехиометрии в кристаллах фаз M1 - xRxF2 + x (тип флюорита – CaF2) и R1 - yMyF3 - y (тип тисонита – LaF3) может приводить к суперионной проводимости по фтору. Диапазон вариации при изменении качественного (M, R) и количественного (x, y) составов в обоих структурных типах кристаллов очень велик. В фазах M1 - xRxF2 + x (для 500 K) меняется в 108 раз, а в фазах R1 - yMyF3 - y (для 293 K) в 106 раз. Изменением составов можно получать кристаллы с величинами , достаточными для использования их в качестве фторпроводящих твердых электролитов. Фазы, перспективные как твердые электролиты, открыты в системах MFm RFn (m < n 4), изученных по программе ИК РАН поиска новых многокомпонентных фторидных материалов. Суперионная проводимость – один из наиболее ярких эффектов влияния дефектного строения нестехиометрических кристаллов на их свойства. Исследования ИК РАН по ионной проводимости монокристаллов нестехиометрических фаз M1 - xRxF2 + x и R1 - yMyF3 - y – предмет настоящего обзора.

БЕЛОКОНЕВА Е.Л., ДИМИТРОВА О.В. — 2014 г.

, характерные для пятивалентного йода, имеют типичную зонтичную координацию. Новая фаза представляет собой более сложный структурный вариант, нежели известная ромбическая модификация. Расположение тяжелых атомов Pb и I подчинено закону псевдопериода а = a/3. В слоях двух типов, образующих пакеты, параллельные плоскости ab, координация как атомов Pb, так и атомов I различна. Политипная природа новой модификации обусловливает одномерное разупорядочение и беспорядок вдоль оси с, а также различные вариации в чередовании слоев. Возможно получение кристаллов ацентричных и полярных фаз, производных от исследованной центросимметричной фазы и перспективных для применения. . Кристаллическая структура определена без предварительного знания химической формулы. Группировки [IO3]-, характерные для пятивалентного йода, имеют типичную зонтичную координацию. Новая фаза представляет собой более сложный структурный вариант, нежели известная ромбическая модификация. Расположение тяжелых атомов Pb и I подчинено закону псевдопериода а = a/3. В слоях двух типов, образующих пакеты, параллельные плоскости ab, координация как атомов Pb, так и атомов I различна. Политипная природа новой модификации обусловливает одномерное разупорядочение и беспорядок вдоль оси с, а также различные вариации в чередовании слоев. Возможно получение кристаллов ацентричных и полярных фаз, производных от исследованной центросимметричной фазы и перспективных для применения.

КЯЗУМОВ М.Г. — 2014 г.

Разработаны новые схемы получения электронограмм гексагональных кристаллов, вращающихся вокруг осей, лежащих в плоскости (hk0) обратной решетки, и моноклинных кристаллов, вращающихся вокруг осей a, b и оси a* прямой и обратной решеток соответственно. Приведены формулы для расшифровки электронограмм. По электронограммам, полученным по этим схемам, установлены 2H- и 3R-политипы кристаллов CdInGaS4 и 3R-политип кристалла Zn1.5In3Se6 с параметрами a = 4.046, c = 59.292 A, пр. гр. R3m.

БЕЛОКОНЕВА Е.Л., ВОЛКОВ А.С., ДИМИТРОВА О.В., ТОПНИКОВА А.П. — 2014 г.

В гидротермальных условиях получены кристаллы нового силиката KNa2Tm[Si8O19] · 4h3O, пр. гр. P12/m1 (химическая формула определена в процессе структурной расшифровки) – пока единственного синтетического представителя семейства, содержащего известные и открытые совсем недавно минералы: родезит, дельхаелит (фивегит, гидродельхаелит), маунтинит, шлыковит (криптофиллит), гюнтерблассит (умбрианит, хиллесхаймит). Кристаллохимический анализ структур семейства в рамках расширенной OD-теории, включая нового простейшего представителя, показал их единство и выявил причины структурного разнообразия. Они определяются различной симметрией пакетов из октаэдров и соединенных с ними тетраэдрических слоев, выделенных во всех структурах, а также различными симметрийными способами сочленения пакетов. Выведены гипотетические структуры с более высокой степенью беспорядка, которые могут быть найдены в природе и при синтезе кристаллов.

ГОЛУБЕВ А.М. — 2014 г.

). m, Z = 2. В структуре A4B6C6X36 кластеры {A8B6X68} нанометрового размера, соединяясь векторами [1 1 1] решетки флюорита, образуют кубический объемно-центрированный мотив, в пустотах которого расположены катионы сорта C. Для структуры Na4YbZr3F18 получена кристаллохимическая формула [Na3Yb]Zr6[Na5Yb]F36 (A = [Na3/4Yb1/4], B = Zr, C = [Na5/6Yb1/6], X = F). Рассмотрена связь новой структуры с другими флюоритоподобными фазами, в которых нанометровые кластеры соединяются векторами [1 1 1] (Ba17Sm10Cl64, Na7Zr6F31, Ca14Y5F43, Na2.5Ca10Ln1.5Y5F42).

КАПУСТИНА О.А. — 2014 г.

Впервые экспериментально подтверждено предсказание теории, построенной с учетом процессов релаксации параметра ориентационного порядка в жидких кристаллах, о двух независимых акустических механизмах ориентационной неустойчивости планарного слоя холестерического жидкого кристалла (ХЖК) в волновом поле, проявляющейся в образовании системы двумерных доменов. Наблюдались искажения макроструктуры слоя этого вида мезофазы в поле продольных волн для широкого диапазона частот, в том числе на частотах, превышающих частоту релаксации параметра ориентационного порядка в ХЖК. Определены значения пространственного периода доменов на пороге эффекта и пороговые амплитуды сжатия для слоев ХЖК толщиной 10–100 мкм с шагом спирали 2–30 мкм в области частот 0.3–45 МГц. Показано, что полное теоретическое описание явления, адекватное экспериментальным данным, можно получить только с учетом действия конвективного и нелинейного релаксационного механизмов дестабилизации структуры слоя мезофазы, имеющих разную природу.

БЕЛЯКОВ Н.Г., БОЗИЕВ Р.С., МОЧАЛОВ В.Н., ПАСЕШНИЧЕНКО К.А., РЫБАКОВ В.Б., СТОРОЖЕНКО П.А., ЧЕРНЫШЕВ В.В., ШЕЛУДЯКОВ В.Д. — 2014 г.

Методом рентгеноструктурного анализа монокристаллов и порошков установлено строение аптечных лекарственных препаратов Тамерит (A) и Галавит (B), обладающих иммуномодулирующими и противовоспалительными свойствами и являющихся натриевыми солями люминола. Показано, что первый из них представляет собой гидратированную соль, а второй – смесь двух полиморфных модификаций (B1 и B2) безводной соли. Соединение А кристаллизуется в моноклинной сингонии: a = 8.3429(4), b = 22.0562(11), c = 5.2825(2) A, = 99.893(3)°, V = 957.59(8) A3, Z = 4, пр. гр. Р21/с. Соединение B1 кристаллизуется в моноклинной сингонии: a = 14.7157(18), b = 3.7029(19), c = 16.0233(15) A, = 116.682(13)°, V = 780.1(4) A3, Z = 4, пр. гр. Р21/с. Соединение B2 кристаллизуется в ромбической сингонии: a = 27.7765(15), b = 3.3980(19), c = 8.1692(19) A, V = 771.0(5) A3, Z = 4, пр. гр. Pna21. Методом дифференциальной сканирующей калориметрии установлено отсутствие фазовых превращений между полиморфами В1 и В2.

МАЛЕЕВ А.В., ШУТОВ А.В. — 2014 г.

В рамках модели послойного роста разбиений или упаковок и обобщения этой модели на графы связности рассмотрена задача установления особенностей строения растущих структур, для которых допустима заданная форма роста. В частности, решается проблема выявления форм роста, невозможных для периодических структур.

ЖМУРОВА З.И., КРИВАНДИНА Е.А., СОБОЛЕВ Б.П., СОРОКИН Н.И. — 2014 г.

Систематическая оптимизация монокристаллических фтор-проводящих твердых электролитов R1 - yCayF3 - y со структурой типа тисонита (LaF3) по проводимости при комнатной температуре (293 К) основана на высокотемпературных измерениях (T) стехиометрических фторидов редкоземельных элементов RF3 (R = La–Nd) в зависимости от радиуса R3+ (rR3+), двухкомпонентных стехиометрических фаз La1 - yRyF3 (R = Pr, Nd) в зависимости от среднего радиуса катиона (rcat) и двухкомпонентных нестехиометрических фаз R1 - yCayF3 - y (R = La–Lu, Y) в зависимости от содержания CaF2. Оптимизация состава по термической стабильности базируется на исследованиях фазовых диаграмм систем CaF2 RF3 и на изучении поведения кристаллов R1 - yCayF3 - y при нагреве в ходе измерений температурных зависимостей (Т. Монокристаллическая форма ряда изученных R1 - yCayF3 - y имеет значения (293 К), достаточные для использования при комнатной температуре в твердотельных электрохимических устройствах (химические сенсоры, фтор-ионные батареи и аккумуляторы) и выдерживающих термическое циклирование.

ВАСИЛЬЕВ Я.В., ИВАННИКОВА Н.В., ШЛЕГЕЛЬ В.Н. — 2014 г.

Исследовано влияние скорости роста на формообразование и качество кристаллов Bi4Ge3O12 (BGO) при выращивании их низкоградиентным методом Чохральского. Выращено несколько серий кристаллов BGO с изменением скорости от 0.3 до 15 мм/ч. Установлены предельные скорости выращивания, при которых не снижется качество кристаллов. Проведенные исследования позволили увеличить скорость выращивания на производственных установках в 1.5–2 раза, что заметно увеличило производительность процесса.

ТИТАЕВА Е.К., ФЕДОСЕЕВ В.Б. — 2014 г.

Согласно термодинамической модели, в системах малого объема с фазовыми превращениями типа раствор–кристалл может быть достигнуто очень высокое пересыщение раствора вплоть до полного термодинамического запрета кристаллизации. Описаны наблюдения, подтверждающие эти закономерности, в частности продемонстрировано “неоствальдовское” поведение в ансамбле капель фемто- и пиколитрового объема, при котором время испарения и кристаллизации мелких капель существенно превышает время испарения крупных. Экспериментально показано, что такое поведение характерно для различных кристаллических веществ. Высказано утверждение, что описанные закономерности имеют общий характер.

ГАЙНАНОВА А.А., КЛЕЧКОВСКАЯ В.В., КУЗЬМИЧЕВА Г.М., ОРЕХОВ А.С., САДОВСКАЯ Н.В., ЧЕРНЫШЕВ В.В. — 2014 г.

Образцы с наноразмерной получены сульфатным и модифицированным сульфатным методом, охарактеризованы комплексом методов рентгенографии, электронографии, МУРР, СЭМ, ПЭМ, ВРЭМ и EDAX. Установлено влияние условий получения образцов на размер и форму кристаллитов, содержание аморфной составляющей в образцах и их элементный состав. В зависимости от условий синтеза выявлено существенное изменение ярко выраженного для дифракционного отражения с d 17–21 A (интенсивность и межплоскостное расстояние d, A), связанное, по всей видимости, с вариацией содержания молекул воды в межслоевом пространстве структуры и (или) формами кристаллитов.

БАХОЛДИН C.И., МАСЛОВ В.Н., НОСОВ Ю.Г. — 2014 г.

Рассматривается распределение газовых включений в монокристаллических лентах сапфира различной кристаллографической ориентации, выращенных способом Степанова. Во всех изученных лентах газовые включения наблюдаются только в тонких приповерхностных слоях, расположенных на глубине около 100 мкм. Характерным является наличие нескольких зон с различным распределением и морфологией включений. Наблюдались включения двух типов – цилиндрические поры и микропузыри. Различия в морфологии и зональности распределения газовых включений согласуются с кристаллографией -Al2O3.

ПУШКИН Д.В., СЕРЕЖКИН В.Н., СЕРЕЖКИНА Л.Б. — 2014 г.

Установлено, что изоструктурные ромбические перовскиты ABO3 (пр. гр. Pnma в разных установках, № 62, Z = 4) в зависимости от специфики невалентных взаимодействий, определяющих комбинаторно-топологический тип полиэдров Вороного–Дирихле (ПВД) четырех базисных атомов, подразделяются на десять разных стереонных типов. На примере 259 перовскитов, относящихся к стереонному типу DyCrO3, показано, что характеристики ПВД могут быть использованы для количественной оценки искажения октаэдров BO6, в том числе обусловленного эффектом Яна–Теллера. Обнаружено, что одной из причин искажения координационных полиэдров атомов в структуре ромбических перовскитов являются гетероатомные взаимодействия металл–металл, межатомные расстояния для которых, как правило, короче суммы слейтеровских радиусов атомов A и B.

ВАСИЛЬЕВ А.Н., ГАСЕНКОВА И.В., ГРАБЧИКОВ С.С., МУХУРОВ Н.И., ТРУХАНОВ А.В., ШАРКО C.А. — 2014 г.

Описан метод получения многослойных квазиодномерных систем ферромагнетик/диамагнетик на примере нанопроволок Co–Ni–Fe/Cu. Процессы получения осуществлены в едином технологическом цикле из комбинированного электролита потенциостатическим электроосаждением в импульсном режиме. Описаны режимы получения слоев различных систем от чистых ферромагнитных металлов до сплавов на их основе. Приведены механизмы роста нанопроволок. Исследовано распределение химических элементов в слоях в зависимости от состава электролита и условий получения. Изучена микроструктура нанопроволок методом высокоразрешающей растровой электронной микроскопии.

АКСЕНОВ С.М., ЕРОХИН Ю.В., ПАУТОВ Л.А., ПОПОВ М.П., ЯМНОВА Н.А. — 2014 г.

Методом монокристального рентгеноструктурного анализа исследованы два образца минерала мариинскита и установлены их формулы: Сr1.43Al0.64Be0.9O4 (образец 1) и Сr1.32Al0.74Be0.9O4 (образец 2). Параметры ромбических ячеек соответственно равны: a = 4.487(1), b = 5.629(1), c = 9.732(2) A; a = 4.478(1), b = 5.620(1), c = 9.746(2) A, пр. гр. P212121. Структуры образцов 1 и 2 решены прямыми методами и уточнены в анизотропном приближении тепловых колебаний атомов до R = 8.9 и 6.06% соответственно. В кристаллической структуре минерала сосуществуют две компоненты, принадлежащие структурному типу оливина и связанные друг с другом отражением в зеркальной плоскости симметрии, проходящей через плотноупакованные слои. Наличие в структуре мариинскита дополнительных октаэдрических позиций, статистически заселенных ионами Cr3+, так же, как и вакансии в основных позициях (заселенность 80), приводит к понижению симметрии минерала – от центросимметричной пр. гр. Pcmn, характерной для минералов группы оливина, до ацентричной Р212121.

БАБАЕВ В.А., БУТАШИН А.В., ИСМАИЛОВ А.М., КАНЕВСКИЙ В.М., МИХАЙЛОВ В.И., МУСЛИМОВ А.Э., РАБАДАНОВ М.Х., РАКОВА Е.В. — 2014 г.

Изучена структура и ориентация пленок CdTe, ZnO на сапфире в зависимости от способа обработки подложек перед наращиванием. На подложках, не подвергавшихся отжигу или отожженных в вакууме (P < 0.13 Па), растут поликристаллические пленки CdTe. На подложках, отожженных на воздухе при температуре 1000°С и выше, на поверхности которых имеется система гладких террас и ступеней, растут эпитаксиальные пленки CdTe с кубической структурой типа сфалерита, ориентированные плоскостью (111) параллельно подложке. Для пленок ZnO с гексагональной структурой типа вюрцита, полученных методом магнетронного напыления, наблюдается аналогичная зависимость между структурным совершенством пленок и режимом обработки подложек лейкосапфира. Показано, что термический отжиг на воздухе пластин сапфира с ориентацией (0001) является оптимальным способом подготовки подложек для получения эпитаксиальных ZnO пленок базисной ориентации. Полученные эпитаксиальные пленки CdTe содержат некоторое количество дефектов структуры (мозаичность, двойники), тогда как эпитаксиальные пленки ZnO при той же обработке подложек являются практически совершенными.

МЭНДЖИЦКА К., РАЕВСКА А., ХАЛЬМАН Э. — 2007 г.

Методом малоуглового рассеяния нейтронов исследована мицеллизация в смешанных водных системах на основе нового неионного поверхностно-активного вещества (ПАВ) – монотетрадецилового эфира гептаэтиленгликоля (С14Е7), и анионных ПАВ – додецилсульфата натрия, децилсульфата натрия и додецилсульфата лития. Представлены предварительные результаты по изучению поведения водных растворов С14Е7 (две концентрации 0.17% и 0.5%) при добавлении небольшого количества трех разных классических анионных ПАВ.

ДМИТРИЕНКО В.Е., ЧИЖИКОВ В.А. — 2007 г.

Построены идеальные структуры нескольких 2/1-аппроксимантов икосаэдрических квазикристаллов с пр. гр. Pm и Pa. Показано, что большинство атомов имеет додекаэдрическое локальное окружение. Проанализированы структурные особенности исследуемых кристаллов. Обнаружено, что отклонения атомов в реальных кристаллах от идеальных положений имеют тенденцию к росту по мере удаления от центра проекции аппроксиманта на перпендикулярное пространство. Большие отклонения связаны, как правило, с присутствием в идеальной структуре аппроксиманта слишком близких соседей. Отмечена важность исследования аппроксимантов как источника информации о строении многоатомных нанокластеров. Построены идеальные структуры нескольких 2/1-аппроксимантов икосаэдрических квазикристаллов с пр. гр. Pm и Pa. Показано, что большинство атомов имеет додекаэдрическое локальное окружение. Проанализированы структурные особенности исследуемых кристаллов. Обнаружено, что отклонения атомов в реальных кристаллах от идеальных положений имеют тенденцию к росту по мере удаления от центра проекции аппроксиманта на перпендикулярное пространство. Большие отклонения связаны, как правило, с присутствием в идеальной структуре аппроксиманта слишком близких соседей. Отмечена важность исследования аппроксимантов как источника информации о строении многоатомных нанокластеров. . Показано, что большинство атомов имеет додекаэдрическое локальное окружение. Проанализированы структурные особенности исследуемых кристаллов. Обнаружено, что отклонения атомов в реальных кристаллах от идеальных положений имеют тенденцию к росту по мере удаления от центра проекции аппроксиманта на перпендикулярное пространство. Большие отклонения связаны, как правило, с присутствием в идеальной структуре аппроксиманта слишком близких соседей. Отмечена важность исследования аппроксимантов как источника информации о строении многоатомных нанокластеров.

ГОРДЕЛИЙ В.И., ГОРШКОВА Ю.Е. — 2007 г.

Данная работа посвящена изучению влияния диметилсульфоксида (DMSO) (структурная формула – (Ch4)2SO) на структуру мембран фосфолипидов DMPC в широком диапазоне молярных концентраций DMSO 0.0 XDMSO 1.0 в избытке растворителя DMSO/вода при T = 12.5°C и T = 55°C. Методом малоуглового рассеяния нейтронов определена зависимость периода повторяемости d мультислойных мембран и толщины одиночных везикул db в гель L - и жидкокристаллической L -фазах от XDMSO. Использование величин d и db позволило определить межмембранное расстояние ds. В настоящей работе показано, что с ростом XDMSO межмембранное расстояние значительно уменьшается и при XDMSO = 0.4 соседние мембраны находятся практически в стерическом контакте друг с другом. Использование DMSO-D6 и метод вариации контраста позволили впервые определить количество молекул DMSO, сильно связанных с мембраной.

БАТЫРЕВ Э., ВАН ДЕН ХОЙВЕЛЬ И.К., ГРУШКО Ю.С., ЛЕБЕДЕВ В.Т., ПЛЯСОВА Л.М., СОКОЛОВ А.Е., ТОРОК Д., ТРУНОВ В.А., ЮРЬЕВА Т.М. — 2007 г.

Методами рассеяния нейтронов изучены композиты ZnOCuH(D), насыщенные водородом (дейтерием) до содержания 1 мас.% При охлаждении образцов (матрицы ZnO с кластерами Cu размером 10 нм) от 300 до 4 K водород (дейтерий) конденсируется у поверхности и проникает внутрь кластеров, где атомная концентрация H относительно Cu достигает 30 при 20 K. Одновременно водород заполняет нанопоры ZnO-матрицы. Установлено, что при 90–300 К примерно 1/3 количества Н2 участвует в быстрой диффузии (константа 8 ? 10–5 см2), а 2/3 – локализовано. При 20 К доля подвижного водорода падает до 10. Данные указывают на низкие энергетические барьеры, удерживающие водород в областях дефектов.

АВДЕЕВ М.В., АКСЁНОВ В.Л., БАЛАШОЮ М. — 2007 г.

Дан обзор применения метода малоуглового рассеяния нейтронов в структурных исследованиях кластеров, формирующихся в водных магнитных жидкостях. Показаны возможности вариации контраста с использованием изотопного замещения водород-дейтерий в данных сложных системах. Приведены примеры использования метода при исследовании кинетики кластерной организации водных магнитных жидкостей при различных внешних условиях (температура, магнитное поле). Обозначены актуальные задачи в отношении водных магнитных жидкостей, где дальнейшее использование метода видится наиболее перспективным.

КОМАРОВ А.О., КОНОПЛЁВ Д.А., КРУГЛОВ В.С., ЛОБАНОВА А.В. — 2007 г.

Изучены режимы получения массивных образцов квазикристаллической фазы в системах Cd–Yb и Al–Cu–Fe. Получены термодинамически стабильная квазикристаллическая фаза Cd5.7Yb и ее аппроксимант Cd6Yb с высокой степенью текстуры вдоль оси охлаждения. Рентгеноструктурные исследования позволили выявить изменения структуры и фазового состава массивных образцов при варьировании температуры плавления и отжига для различных методов получения образца. Показано, что наличие температурного градиента вдоль оси печи существенно влияет на объем квазикристаллической фазы. Установлено, что с уменьшением объема Q-фазы в смеси с кристаллической фазой характер зависимости удельного электросопротивления от температуры изменяется от полупроводникового к металлическому, а величина микротвердости уменьшается по линейному закону.

ЕВДИЩЕНКО Е.А., ИМАНГАЗИЕВА К.Б., КОНСТАНТИНОВА А.Ф., ОРЕХОВА В.П., ПАЛТО С.П., ФИЛИППОВ В.В. — 2007 г.

Представлены результаты исследования оптических свойств двуосного поглощающего кристалла KGd(WO4)2:Nd3+. Измерены главные показатели преломления в видимой области спектра и исследованы спектры поглощения и пропускания образцов этих кристаллов. С помощью соотношения Крамерса–Кронига вычислены изменения показателей преломления в области полос поглощения. Рассчитаны и приведены коноскопические картины этого кристалла в области прозрачности и полос поглощения.

ЛЫЧАГИНА Т.А., НИКОЛАЕВ Д.И. — 2007 г.

Изучены ошибки измерений кристаллографической текстуры, описываемой полюсными фигурами. Измерена совокупность дифракционных спектров для образца из сплава МА2-1 (Mg + 4.5%Al + 1%Zn) и проведено моделирование индивидуальных спектров, на основе которых получены полюсные фигуры и определены их ошибки. Подтвержден вывод, сделанный в наших предыдущих исследованиях об определяющем влиянии ошибок полуширины дифракционного пика на ошибки полюсных фигур.

ВОНСИЦКИ Я.В., ГЛАЗКОВ В.П., КИЧАНОВ С.Е., КОЗЛЕНКО Д.П., ЛАТЕ К., НАВРОЧИК В., САВЕНКО Б.Н., ЧЕРНЕЦКИ П. — 2007 г.

Структура дейтерированного рениевокислого пиридина (d5PyH)ReO4 (C5D5NHReO4) исследовалась с помощью метода рентгеновской дифракции при давлениях до 3.5 ГПа при комнатной температуре и нейтронной дифракции при давлениях до 2.0 ГПа в температурном диапазоне 10–293 К. При нормальных условиях структура дейтерированного рениевокислого пиридина описывается орторомбической симметрией с пр. гр. Cmc21 (сегнетоэлектрическая фаза II). При комнатной температуре и давлении P > 0.7 ГПа наблюдается переход в орторомбическую фазу с пространственной группой Cmcm (параэлектрическая фаза I). Фаза I остается стабильной при высоком давлении P = 2.0 ГПа вплоть до 10 К. Этот факт указывает на подавление сегнетоэлектрического состояния в дейтерированном рениевокислом пиридине (d5PyH)ReO4 под высоким давлением.

АЛЕКСЕЕВА О.В., БАЛАГУРОВ А.М., ВАСИН Р.Н., МАРКОВА Г.В., НИКИТИН А.Н. — 2007 г.

Приведены результаты комплексного изучения физических свойств синтетического монокристаллического кварца и кварцевого порошка в температурной области -?-перехода методами нейтронной дифракции и механической спектроскопии. Определена кристаллическая структура кварцевых порошков с разной средней величиной зерен в температурном интервале до 620°С и температуры -?-перехода. Получены температурные зависимости величины внутреннего трения и резонансной частоты у образцов кварца в окрестности температуры фазового перехода при возбуждении колебаний в параллельной и перпендикулярной оси Z кварца плоскостях. Зарегистрированы различные значения температур точек максимума внутреннего трения, лежащие в интервале 560–620°С. Высказаны предположения о возможных причинах смещения температуры перехода. Обнаружен максимум внутреннего трения вблизи значения 350°С, не связанный со структурными превращениями в кварце.

ГИНЗБУРГ Б.М., ТАБАРОВ С.Х., ТУЙЧИЕВ Ш., ШЕПЕЛЕВСКИЙ А.А. — 2007 г.

Методом малоугловой рентгенографии исследованы порошкообразные образцы фуллерена C60 и фуллереновой сажи. Путем построения малоугловых дифрактограмм в координатах Гинье определены радиусы инерции рассеивающих элементов. Полученные данные хорошо согласуются с результатами широкоугловой рентгенографии, с имеющимися в литературе данными о структуре порошкообразного фуллерена C60, приготовленного по методу Хуффмана–Кречмера, и о структуре молекул C60. В исследованных порошкообразных фуллеренах C60, наряду с кристаллитами размером 20 нм, распределенными в аморфной матрице, имеются конгломераты из двух молекул C60 . В фуллереновой саже имеются кристаллиты C60 размером 20–25 нм и кристаллиты графита размером 2 3нм в аморфной матрице.

ЗАБЕЛИНА Е.В., ИВЛЕВА Л.И., КОЗЛОВА Н.С. — 2007 г.

Исследованы электрофизические характеристики монокристаллов твердых растворов ниобата бария–стронция. Получены температурные зависимости удельной проводимости для различных составов SBN как номинально чистых SBN:61 и SBN:75, так и легированных примесями редкоземельных и переходных металлов. Показано влияние химического состава твердого раствора, условий термообработки, концентрации примеси, типа электродов на особенности поведения удельной электропроводности монокристаллов в температурном диапазоне 20–450°С.

БОРИСОВ С.А., ВАХРУШЕВ С.Б., ДМОВСКИЙ В., КОРОЛЁВА Е.Ю., КУТНЯК З., НАБЕРЕЖНОВ А.А., ПИКАРЗ П., СИМКИН В.Г., СЫРНИКОВ П.П., ЭГАМИ T. — 2007 г.

Приведены результаты исследования эволюции структуры монокристаллов K1 – xLixTa1 – yNbyО3 с x = 0.001, y = 0.026 и 1900 ppm Cu (KLTN277) и x = 0.0014, y = 0.024 (KLTN123), обладающих необычайно высокой диэлектрической проницаемостью (до 4 ? 105 в квазистатическом режиме для KLTN277), в температурном интервале от комнатной температуры до 20 К. Показано, что вплоть до самых низких температур оба кристалла остаются кубическими, однако параметры решетки проходят через минимум при температуре наблюдаемых аномалий диэлектрического отклика ( 50 К). При температурах ниже 50 К в образце KLTN123 вблизи пиков семейства (hhh) наблюдается появление сателлитов, которые могут быть связаны с нуклеацией ромбоэдрической фазы.

БРЯЗКАЛО А.М., ЛЕВ Л.Л., МИХЕЕВА М.Н., МОЛОДЦОВ С.Л., НАЗИН В.Г., ПОЙГИН М.В., РОГАЛЕВ В.А., ЧИКИНА Е.В., ШАЙТУРА Д.С. — 2007 г.

Измерены фотоэлектронные спектры, спектры поглощения фотонов и спектры характеристических потерь энергии электронов в геометрии на отражение для чистой поверхности квазикристаллических образцов и образцов со структурой -фазы для системы Al–Cu–Fe, имеющих идентичный химический состав. Проведенные исследования позволили выявить некоторые особенности электронной структуры квазикристаллов, которые могут быть успешно использованы при построении модели реальной электронной структуры квазикристаллических веществ. Измерены также резонансные фотоэлектронные спектры в области энергий фотонов, соответствующих Fe2p и Cu2p порогов поглощения. Обнаружено резкое возрастание интенсивности спектра валентной зоны в 3–4 раза вблизи Fe2p порога. Вблизи Cu2p порога резонансным образом возрастала эмиссия Оже-электронов, а эмиссия валентной зоны практически не изменялась.

2007

PACS: 01.10.Fv

АКСЁНОВ В.Л. — 2007 г.

Дан обзор современного состояния и перспектив развития источников нейтронов в России для исследований на выведенных пучках. Показано, каким образом Россия участвует в международных научных организациях.

ВОЛОШИН А.Э., КОВАЛЕВ С.И., СМИРНОВ А.Е. — 2007 г.

Впервые методом измерения температуры насыщения обнаружено и исследовано влияние предварительной магнитной обработки немагнитных кристаллов KDP на их взаимодействие с насыщенным раствором KDP. Показано, что максимум эффекта изменения температуры насыщения возникает сразу после “намагничивания”, а затем эффект монотонно спадает и спустя 5 ч приближается к значениям “ненамагниченного” образца. Установлено, что само явление носит характер насыщения, последнее отвечает величине магнитной индукции 0.02 Тл, начиная с которой зависимость температуры насыщения от напряженности поля не изменяется вплоть до величины 2 Тл.

КИЙРЕНД Е.О., ПЕХК Т.И., ЧУМАКОВА С.П. — 2007 г.

Методами ядерного магнитного резонанса (ЯМР) на ядрах 1H, 2H и 13С и поляризационно-оптической микроскопии проведена идентификация нематических лиомезофаз с дискотическими (ND) и цилиндрическими (NC) мицеллами в сложных многокомпонентных лиотропных системах на основе детергентов алкилтриметиламмониевых бромидов. Различие структуры нематических ND- и NC-фаз отчетливо проявляется в спектрах 13C ЯМР. Добавление в лиосмеси хиральных добавок способствует формированию холестерических ChD- и ChC-фаз. По данным спектров 13С ЯМР степень мицеллярной подвижности в холестерических лиомезофазах уменьшается по сравнению с нематическими. Обнаружена ориентация лиохолестериков под действием внешнего магнитного поля.

ГИНЗБУРГ Б.М., ТУЙЧИЕВ Ш. — 2007 г.

Методом широкоугловой рентгенографии показано, что упорядоченность строения ароматических растворителей при комнатной температуре уменьшается в ряду бензол, толуол, п-ксилол. Введение фуллерена С60 в указанные растворители ( 0.001%) действует в обратном порядке: заметное упорядочение наблюдается для п-ксилола, более слабое – для толуола и практически не наблюдается для бензола. Малоугловые рентгенограммы также показывают относительно малые изменения строения бензола при введении в него фуллерена. Обсуждается специфика структуры и поведения бензола при взаимодействии с добавками фуллерена С60.

ДЕМЬЯНЕЦ Л.Н., ИЛЮШИН Г.Д. — 2007 г.

Проведен комбинаторно-топологический анализ (пакет программ TOPOS 3.2, метод координационных последовательностей) (LGG-14) и (LGG-16), обладающих микропористыми МТ- и МРТ-каркасами из М-октаэдров (GeO6, GaO6), T-тетраэдров (GeO4, GaO4) и Р-пирамид GeO5. Для LGG-14 установлен тип кристаллообразующей сетки 6 6 6 (тип графита). Для LGG-16 выявлен новый тип бинодальной сетки 6 10 1 0 + 6 10 (1 : 1). Методом двухцветного разложения сеток для LGG-14 и LGG-16 идентифицированы кластеры-предшественники циклического типа из шести полиэдров с атомом-темплатом La в центре кластера LaМТ5 и LaМР2Т3. Координационные числа кластеров-предшественников для LGG-14 и LGG-16 в 2D-сетках равны 6 и 4, в 3D-сетках – 8 и 6.

ВЕРИН И.А., ВОЛК Т.Р., СИМОНОВ В.И., ЧЕРНАЯ Т.С. — 2008 г.

На основе прецизионных рентгеноструктурных исследований монокристаллов ниобата лития конгруэнтного состава и четырех допированных цинком соответственно на 2.8, 5.2, 7.6 и 8.2 моль % кристаллов установлена структурная обусловленность пороговых концентраций допирующего элемента. При этих концентрациях меняется механизм вхождения цинка в кристалл. По мере увеличения количества цинка первоначально цинк замещает избыточный ниобий, локализованный в позициях лития с параллельным уменьшением числа вакансий в этих позициях. Затем цинк замещает литий с образованием новых литиевых вакансий. При достижении определенного предела по числу вакансий цинк начинает замещать ниобий в его основных позициях. Этот процесс естественно сопровождается уменьшением числа вакансий до полного исчезновения и образования кристалла самокомпенсирующего состава. Именно при переходе количества примеси через пороговые значения изменяется характер зависимости физических свойств кристалла от содержания допирующего элемента.

БЕЛОКОНЕВА Е.Л. — 2008 г.

В рамках OD-теории Дорнбергер-Шифф выполнен симметрийно-топологический анализ структур семейства иодатов La(IO3)3. В моноклинном иодате La(IO3)3 выявлены двумерно-периодические блоки (“слои”) двух типов, один из которых обладает более высокой локальной симметрией, не свойственной исследованной структуре в целом. Это определяет возможные вариации в расположении пар “слоев” и существование иных структур по сравнению с исследованной. С использованием OD-теории предсказаны три гипотетических политипа с максимальной степенью порядка, относящиеся к трем кристаллографическим сингониям: триклинной, моноклинной и тригональной, а также разупорядоченные структуры. На данном примере продемонстрированы возможности OD-теории в предсказании структур.

ГАЛИУЛИН Р.В., РУДНЕВ С.В., СЕМУХИН Б.С. — 2008 г.

Обсуждается возможность моделирования структуры реальных наноматериалов в эллиптическом пространстве Римана. Показано, что экспериментально определенные параметры наноматериалов хорошо согласуются с картинами моделирования. Делается заключение о нецелесообразности выделения нанокристаллов в особую группу, по сравнению с поли- и монокристаллами.

БУЗАНОВ О.А., ЗАБЕЛИНА Е.В., КОЗЛОВА Н.С., САГАЛОВА Т.Б. — 2008 г.

Исследованы приэлектродные процессы на поверхностях полярных срезов кристаллов лантан-галлиевого танталата, выращенных в разных атмосферах. Получены температурные зависимости токов короткого замыкания в диапазоне температур 20–700°С. Проведен фазовый анализ поверхностей образцов после температурных испытаний. Показано, что на поверхностях полярных срезов с одинаковыми токопроводящими покрытиями без предварительной поляризации возникают токи короткого замыкания, обусловленные появлением собственной ЭДС, возникающей вследствие протекания электрохимических реакций на противоположных поверхностях полярных срезов при контакте с токопроводящим покрытием. Установлено, что атмосфера выращивания кристаллов и материал токопроводящих покрытий существенно влияют на температурные зависимости токов короткого замыкания.

ЖУКОВА Ю.Н., ЖУХЛИСТОВА Н.Е., ЗАЙЦЕВ В.Н., ЛЯШЕНКО А.В., МИХАЙЛОВ А.М. — 2008 г.

“Голубые” медьсодержащие белки являются полидоменными белками, использующими уникальное окислительно-восстановительное свойство иона меди. Среди прочих полимедных голубых оксидаз трехдоменные составляют группу белков, разнообразную по составу аминокислотных последовательностей, функциям и распределению в организмах. В работе рассмотрены данные, полученные на основе рентгеноструктурных исследований пространственных структур некоторых трехдоменных полимедных оксидаз: аскорбатоксидазы, катализирующей реакцию окисления аскорбата до дегидроаскорбата, и трех ее производных; полимедной оксидазы CueO, являющейся гомологом лакказы; лакказ, выделенных из базидиомицетов – Coprinus cinereus, Trametes versicolor, Coriolus zonatus, Cerrena maxima, Rigidoporus lignosus и аскомицета Melanocarpus albomyces; бактериальных лакказ CotA из оболочек эндоспор Bacillus subtilis. Сравнение строения молекул лакказ из разных источников показывает, что структурно они высоко консервативны, что, очевидно, свидетельствует о сходстве механизмов каталитической активности этих ферментов.

ШАВЛОВ А.В. — 2008 г.

Предложена математическая модель межфазной электризации при испарении и росте из пара фаз льда и воды. Модель учитывает конкуренцию двух механизмов разделения заряда – на носителях заряда протонах и на ориентационных дефектах. Первый механизм обеспечивает накопление положительного заряда льдом и водой при испарении, второй – отрицательного. Механизм на протонах преобладает при низкой скорости перемещения фронта испарения относительно вещества конденсированной фазы, менее 10-11 10-9 м/с. При высокой скорости доминирует механизм на ориентационных дефектах. При конденсации пара и соответствующем росте фаз льда и воды полярность заряда противоположна полярности при испарении. Модель адекватно описывает наблюдаемый в опыте межфазный электрический ток и знаки заряда фаз при испарении и конденсации.

2008

PACS: 01.60.+q

ВАСИЛЬЕВ А.Л., КАРАВАНСКИЙ В.А., ЛОМОВ А.А., НОВИКОВ Д.В. — 2008 г.

Методами высокоразрешающей рентгеновской дифрактометрии и электронной микроскопии проведено исследование пористых слоев кремния, полученных при импульсном электрохимическом травлении подложек Si(001) n-типа с сопротивлением 0.01 Ом см в смеси 1 : 1 плавиковой кислоты и этанола. Определены средние структурные параметры выращенных слоев (толщина, деформация, пористость, размеры пор). Обнаружено, что при импульсном анодировании средняя деформация слоев уменьшается. Установлено, что анодирование при частотах до 1 Гц позволяет получать многослойные структуры пористого кремния со слоями толщиной 20–300 нм, содержащие нанокристаллиты кремния. Показано, что диффузное рассеяние рентгеновских лучей от пор содержит информацию об их упорядочении и может быть использовано для контроля процессов электрохимического травления при формировании пористых слоев.

ОРАНСКАЯ Е.И., ЯРОШЕНКО Н.А. — 2008 г.

Методом рентгенофазового анализа исследовано влияние состава битемплатной (солюбилизационной) композиции на формирование пространственно организованной структуры мезофазных кремнеземных систем. В качестве солюбилизатора использовали галогениды алкилпиридиния (СnPyHal, n = 8–16 противоион Cl, n = 18 противоион Br), а в качестве солюбилизата – моноэтаноламиды (ЕАСm) насыщенных н-алифатических кислот (m = 10–16) и оксиды триалкилфосфина (h3e + 1Ce)3PO, где e = 8, 10, 12. Выявлены различия мезофазной структуры темплатсодержащих кремнеземов, синтезированных в водных и водно-солевых (NaCl) растворах. Показана зависимость типа и степени упорядочения мезофазной структуры кремнезема от природы, пространственной организации и концентрации солюбилизатора и солюбилизата.

ГОРБАТЕНКО Ю.А., ЛИПУНОВ И.Н., ЛИПУНОВА Г.Н., ПЕРВОВА И.Г., РЕЗИНСКИХ З.Г., СЛЕПУХИН П.А. — 2008 г.

Проведено рентгеноструктурное исследование 1-фенил-3-изопропил-5-(бензтиазол-2-ил)формазана, кристаллизующегося в виде двух кристаллографически независимых молекул (А и Б) в одинаковых конформациях, закрепленных межмолекулярными водородными связями. Межмолекулярные Н-связи N–H···N (N···N 2.892 и 2.939 A) объединяют молекулы в димеры АБ. Молекулы уплощены за исключением изопропильного фрагмента. Связи в формазановых цепочках делокализованы. Геометрические характеристики молекул А и Б очень близки.

КУЗЬМИНА Л.Г., КУЧЕРЕПА Н.C., РОДНИКОВА М.Н. — 2008 г.

Методом рентгеноструктурного анализа определены молекулярная и кристаллическая структуры двух n-(алкоксибензилиден)-n-толуидинов – C2H5O C6h5 CH= N C6h5 Ch4 (1) и C4H9O C6h5 CH= N C6h5 Ch4 (2). Кристалл 1 содержит четыре, кристалл 2 – две кристаллографически независимые молекулы. Геометрия независимых молекул в 1 практически одинакова. Молекулы в 2 обнаруживают разную конформацию алкильной цепи и ее неупорядоченность в одной из независимых молекул. Анализ кристаллической упаковки 1 и 2 свидетельствует о наличии в кристаллах 2 обширных слоев рыхлой упаковки, образованной алифатическими фрагментами молекул, чередующихся со слоем плотно упакованных ароматических фрагментов, что обеспечивает появление мезогенной фазы при плавлении кристаллов 2. В кристалле 1 рыхлый алифатический слой фактически отсутствует.

КУЗЬМИНА Л.Г., КУЧЕРЕПА Н.С., РОДНИКОВА М.Н. — 2008 г.

Методом рентгеноструктурного анализа определены молекулярные и кристаллические структуры двух n-(алкоксибензилиден)-n-толуидинов – C5h21O C6h5 CH= N C6h5 Ch4 (1) и C8h27O C6h5 CH= N C6h5 Ch4 (2), образующих при плавлении нематическую фазу. Геометрия азобензольных фрагментов в молекулах 1 и 2 практически одинакова. Кристаллические упаковки 1 и 2 характеризуются наличием обширных рыхлых слоев, образованных алифатическими фрагментами молекул, чередующихся с плотно упакованными слоями ароматических фрагментов. Ароматические области в 1 упакованы по паркетному типу. Кристаллическая упаковка 2 имеет стопочную структуру, образованную -стэкинговыми димерами, наложенными друг на друга. Появление мезогенной фазы при плавлении кристаллов 1 обусловлено утратой структурированности рыхлых алифатических слоев при сохранении структуры ароматических областей, стабилизированных за счет кооперативного эффекта слабых направленных взаимодействий C H... -система. Мезогенная фаза кристаллов 2 появляется при их плавлении как следствие сохранения структуры -стэкинговых димеров.

БЕЛЬСКИЙ В.К., ЧЕТКИНА Л.А. — 2008 г.

Обобщены результаты рентгеноструктурных исследований кристаллов производных индан-1,3-диона и индан-1,3-дицианометилена – в основном индивидуальных соединений, а также кристаллогидратов, кристаллосольватов, ионных солей, бетаиноподобных внутриионных производных 1,3-индандиона. Обсуждаются особенности строения молекул и кристаллов, геометрические параметры, внутри- и межмолекулярные Н-связи. В шести таблицах приведены структурные формулы 92 соединений и некоторые геометрические параметры молекул и Н-связей.

БАРТУНИК Г., ВАСИЛЬЕВ В.Б., ПУЛИНА М.О., САМЫГИНА В.Р., СОКОЛОВ А.В. — 2008 г.

Впервые решены трехмерная структура церулоплазмина (ЦП) с незаполненными сайтами лабильного связывания металлов и структура ЦП с Ni2+ в лабильных сайтах с разрешением 2.6 и 2.95 A соответственно. Для кристаллизации использован препарат стабильного при хранении ЦП, полученный с использованием ингибиторов протеиназ и очищенный от (пре)протеиназ. ЦП с Ni2+ впервые закристаллизован в ромбической пространственной группе. ЦП со свободными лабильными сайтами закристаллизован в тригональной кристаллической форме. Описаны различия межмолекулярных контактов, наблюдаемых в тригональной и ромбической кристаллических формах ЦП. Описаны конформационные изменения, сопровождающие связывание Ni2+. Сделано предположение, что лабильные сайты полифункциональны и способны как связывать потенциально токсичные для организма ионы металлов, так и участвовать в переносе электронов от субстратов на активный центр.

АКСЁНОВ В.Л., ЖЕРНЕНКОВ М.Н., КЛИМКО С., ЛАУТЕР Х., ЛАУТЕР-ПАСЮК В.В., МИЛЯЕВ М.А., РОМАШЕВ Л.Н., ТОПЕРВЕРГ Б.П., УСТИНОВ В.В. — 2008 г.

Предложен новый экспериментальный метод – угловое кодирование, – основанный на комбинации методов рефлектометрии и нейтронного спин-эхо, который позволяет использовать широко коллимированные нейтронные пучки и обеспечивает угловое разрешение порядка 0.01°. Он был использован при изучении магнитных тонких пленок. В частности, был исследован эффект ларморовской псевдопрецессии поляризации нейтронов при отражении от пленки 57Fe толщиной 100 нм и показано, что метод позволяет определить абсолютное направление намагниченности, что невозможно при использовании традиционной рефлектометрии.

БЕРЕЗОВСКАЯ Л.Ю., ВОРОНИНА И.С., ИВЛЕВА Л.И., ИСХАКОВА Л.Д., ЛЫКОВ П.А., ОСИКО В.В. — 2008 г.

Исследованы условия получения монокристаллов молибдата цинка кристаллизацией из расплава методами Чохральского и Киропулоса. Определены параметры выращивания крупных монокристаллов оптического качества. Изучены физико-химические и спектрально-люминесцентные характеристики выращенных монокристаллов.

НАЗАРОВ А.М., НУРИЕВ И.Р., САДЫГОВ Р.М. — 2008 г.

Представлены результаты исследования роста и структура эпитаксиальных пленок Pb1 - xMnxTe(Ga) (x = 0.06), содержащих 0.4–0.9 ат. % галлия, толщиной 1–1.5 мкм, выращенных на подложках BaF2 (111), Pb1 - xSnxTe (x = 0.2) (100) методом конденсации молекулярных пучков. Установлено, что пленки кристаллизуются в гранецентрированной кубической решетке и растут плоскостями (111) и (100) в соответствии с ориентацией подложек. Определены оптимальные условия получения высокоомных, фоточувствительных пленок p- и n-типа проводимости с совершенной кристаллической структурой (W1/2 = 80–100).

АНИЩИК В.М., ВАЛЬКО Н.Г., ВОЙНА В.В., ВОРОНЦОВ А.С. — 2008 г.

Обсуждается влияние рентгеновского облучения различными длинами волн на степень совершенства кристаллов K(Cl,Br) смешанного состава, полученных из водных растворов. Методами химического травления, рентгеноструктурного анализа, пикнометрической плотности и атомно-силовой микроскопии обнаружено, что действие рентгеновского облучения приводит к формированию кристаллов с более совершенной субструктурой и морфологией поверхности, к уменьшению плотности дислокаций в кристаллах, концентрации в них пор и полостей с включением маточного раствора. Показано, что рентгеновское облучение может способствовать преимущественному включению менее электроотрицательных компонентов в кристаллическую решетку твердого раствора.

ВЕРОЗУБОВА Г.А., ГРИБЕНЮКОВ А.И. — 2008 г.

Рассмотрены некоторые особенности процессов выращивания монокристаллов ZnGeP2 методом Бриджмена. Проведена оценка отношения коэффициентов теплопроводности жидкой и твердой фаз ZnGeP2 при температуре плавления, которое оказалось равным 2.3. Установлено, что при выращивании ZnGeP2 на затравку наиболее благоприятными кристаллографическими направлениями являются 100 и 001 . Показано, что отжиг и облучение электронами эффективно снижают коэффициент оптического поглощения в области примесного поглощения.

МОЛЧАНОВ В.Н., СОБОЛЕВ Б.П., СУЛЬЯНОВА Е.А. — 2008 г.

Методом рентгеноструктурного анализа установлена принадлежность кристаллов Cd0.9R0.1F2.1 (R = La–Nd) “as grown” к структурному типу CaF2 и определено их строение. Предложен новый октакубический кластер структурных дефектов в фазах Cd0.9R0.1F2.1. Изменения в анионном мотиве фаз Cd0.9R0.1F2.1 могут трактоваться как результат образования тетраэдрических [Cd4-nRnF26] и обращенных октакубических [Cd14-nRnF68] кластеров с соответственно тетраэдрической и кубооктаэдрической анионными группировками в качестве ядра. Установлено, что флуктуации концентрации La в поперечном сечении кристаллической були Cd0.9La0.1F2.1 не превышают 2.7%.

ДРОЗДОВА В.В., КУЗНЕЦОВ Н.Т., МАЛИНИНА Е.А., ПОЛЯКОВА И.Н. — 2009 г.

Проведено рентгеноструктурное исследование смешанного кристалла (Cu0.61H0.78Agu2)B12h22 (I) и одного из его компонентов (HAgu)2B12h22 (II) при температуре 160 K (R = 0.0312 и 0.0345 соответственно). Кристаллы I и II изоструктурны. В I катион Cu2+ частично замещен на 2Н+, что приводит к сочетанию в структуре катионов [СuAgu2]2+ и (HAgu2)2+. Катионы и полиэдрические анионы имеют центросимметричное строение. Плоскоквадратное окружение атома Cu образуют четыре атома N двух молекул Agu, замыкающих пятичленные хелатные циклы (Cu-N 1.9702(13) и 2.0261(10) A). Удаленные апикальные вершины занимают атомы Н анионов (Cu... H 2.805(14) A). В димерных катионах (HAgu2)2+ протон, замещающий катион Cu2+, образует трехцентровую водородную связь N(1)–H... N(4), N(4)? c внутри- и межмолекулярной составляющими. В кристалле II расстояния N(1)... N(4) и N(1)... N(4)? (2.685(1) и 3.111(1) A) длиннее, чем в I (2.610(2) и 3.027(2) A). В I взаимодействия Cu... H объединяют катионы [СuAgu2]2+ и анионы в цепочки. В ячейках, содержащих димерный катион (HAgu2)2+, цепочки сохраняются, благодаря вторичным взаимодействиям N–H... (B–H). Многочисленные слабые вторичные взаимодействия между катионами и анионами в структурах I и II формируют трехмерный каркас.

ВОЛОШИН А.Э., ГРИГОРЬЕВА М.С., МАНОМЕНОВА В.Л., РУДНЕВА Е.Б., ХАХАНОВ С.Н., ШКЛОВЕР В.Я. — 2009 г.

Проведено изучение системы K2Co(SO4)2 · 6h3O – K2Ni(SO4)2 · 6h3O. Выращена серия бикристаллических композиций K2Ni(SO4)2 · 6h3O/K2Co(SO4)2 · 6h3O. Методами зондового микроанализа, рентгеновской топографии и оптической микроскопии изучены процессы образования дефектов на границе подложка-слой (K2Co(SO4)2 · 6h3O/K2Ni(SO4)2 · 6h3O). Обнаружено, что на гетерогранице образуются включения и наклонные дислокации, за счет которых происходит релаксация упругих напряжений в кристалле. Распределение никеля в приграничном слое неоднородно, его концентрация уменьшается по мере увеличения толщины слоя, что свидетельствует о растворении подложки на начальном этапе взаимодействия. Предложен механизм релаксации упругих напряжений несоответствия в гетерокомпозициях хрупких кристаллов, получаемых из раствора в условиях низких температур, связанный с образованием включений на границе раздела подложка – слой.

БОРОВИКОВА Е.Ю., БЫКОВ Д.М., ВОЛГУТОВ В.Ю., ГОЛУБЕВ A.В., КАЗАНЦЕВ Г.Н., ОРЛОВА А.И., САМОЙЛОВ С.Г. — 2009 г.

Фосфат циркония Zr3(PO4)4 получен с использованием золь-гель технологии и исследован методами РФА, ИК-спектроскопии и дифференциально-сканирующей калориметрии. Установлено понижение симметрии элементарной ячейки, характерной для фосфатов семейства NZP (R c), до P c. Изучено поведение фосфата циркония при нагревании методом высокотемпературной рентгенографии в интервале температур от 25 до 575°С. Установлено, что структура фосфата практически не расширяется в интервале температур: 25–125°С ( a < 1 ? 10-6 K-1, c < 1 ? 10-6 K-1, < 1 ? 10-6 K-1) и 325–575°С ( a = 1.4 ? 10-6 K-1, c < 1 ? 10-6 K-1, < 2.4 ? 10-6 K-1). В интервале 125–325°С имеет место фазовый переход второго рода (при нагревании), сопровождающийся сжатием структуры вдоль всех кристаллографических направлений, при охлаждении в интервале T = 75–25°С, сопровождающийся расширением структуры.

АХНАЗАРОВА В.В., ДУДКИНА С.И., РАЗУМОВСКАЯ О.Н., РЕЗНИЧЕНКО Л.А., ШИЛКИНА Л.А. — 2009 г.

Осуществлен рентгенографический анализ двух заводских партий пентаоксида ниобия Nb2O5 квалификации “Нбо-Пт”. Выявлено существование в каждой из них трех модификаций – n-Nb2O5, в.т-Nb2O5 и L-Nb2O5. Установлено аномальное поведение структурных характеристик каждой из фаз с участками их постоянства (инварный эффект) при повышении температуры. Высказано предположение, что совпадение температурных интервалов с постоянными параметрами элементарной ячейки в Nb2O5 и сложных Nb-содержащих оксидах свидетельствует о единой природе инварного эффекта, связанной с дефектным состоянием объектов.

ВЕРЕМЕЙЧИК Т.Ф. — 2009 г.

Рассматриваются факторы, влияющие на интенсивность полос в спектрах циркулярного дихроизма (СЦД) и поглощения (СП): правила отбора, точечная группа структурной позиции, электронная плотность основного состояния октаэдрически координированного d-иона в поглощающей среде. Приводятся результаты расчета интенсивностей полос СЦД и СП, сопоставление с данными эксперимента. Показано, что различия при пространственной инверсии преобразований электро- и магнитодипольного моментов приводят в СЦД в отличие от СП к более строгому выполнению правила отбора по симметрии, увеличению разрешения максимумов и окна прозрачности поглощения среды. Сформулированы критерии оценок валентных и структурных состояний d-ионов.

БОРОДИН А.В., КАМЫНИНА В.Е., ФРАНЦЕВ Д.Н., ЮДИН М.В. — 2009 г.

Проведены исследования влияния параметров процесса роста на два основных типа газовых включений в лентах сапфира – пузыри в объеме кристалла и приповерхностные поры. Определены параметры, обеспечивающие минимальные количество пузырей и толщины слоя поверхностных пор. Экспериментальные данные получены в ходе промышленного производства монокристаллов сапфира методом Степанова с помощью экспертно-программного комплекса, обеспечивающего автоматической сбор и обработку данных процесса и результатов исследования качества кристаллов. Рассмотрено влияние следующих параметров: производной сигнала датчика веса, косвенно характеризующей температуру формообразующей поверхности и высоту мениска расплава; мощности затравливания; времени выдержки расплава в тигле до затравливания; технологии изготовления формообразующих устройств.

БАКЛАГИНА Ю.Г., ГОЛОУДИНА С.И., КЛЕЧКОВСКАЯ В.В., КУДРЯВЦЕВ В.В., ЛУЧИНИН В.В., ПАНОВ М.Ф., ПАСЮТА В.М., РОЗАНОВ В.В., СКЛИЗКОВА В.П. — 2009 г.

Исследованы ленгмюровские монослои и пленки Ленгмюра–Блоджетт гребнеобразного преполимера полиимида – алкиламмонийной соли жесткоцепной полиамидокислоты с мультицепями третичного амина. На основании анализа изотерм сжатия монослоев на поверхности воды, условий их осаждения на твердую подложку, изучения структуры пленок ЛБ и морфологии их поверхности дана характеристика надмолекулярной структуры монослоев и пленок ЛБ соли полиамидокислоты и предложен механизм ее формирования.

ЛЕБЕДЕВ Г.А., МАЛЮКОВ С.П., ЧЕРЕДНИЧЕНКО Д.И. — 2009 г.

Рассмотрена динамика процесса трансформации поликремниевого слоя на сапфировой подложке методом жидкофазной рекристаллизации сканирующим источником тепла.

ГАЙНУТДИНОВ Р.В., ЗАХАРОВА М.М., КОНСТАНТИНОВА А.Ф., НАСОНОВА В.А., ЧУДАКОВ В.С. — 2009 г.

Проведено исследование синовиальной жидкости у людей больных ревматическими заболеваниями. Методом поляризационной микроскопии выявлено наличие кристаллов холестерина в синовиальной жидкости. Проведена сравнительная характеристика состава и свойств синовиальной жидкости с оптическими свойствами кристаллов холестерина. Установлено, что размер, количество и рост кристаллов холестерина взаимосвязаны с составом синовиальной жидкости. Показано, что при ревматических заболеваниях кристаллы холестерина могут образовываться в синовиальной жидкости из разных суставов и в ревматоидных узелках. Показано, что все исследованные кристаллы обладают значительным двупреломлением.

БЕККЕР Т.Б., ИВАНОВА А.Г., КОНОНОВА Н.Г., КОХ А.Е., НИГМАТУЛИНА Е.А., ФЕДОРОВ П.П. — 2009 г.

Методами твердофазного синтеза, визуально-политермического анализа и спонтанной кристаллизации на платиновую петлю изучено фазообразование по разрезу BaB2O4 NaF. На данном разрезе, используемом для выращивания монокристаллов низкотемпературной модификации бората бария -BaB2O4, обнаружена область первичной кристаллизации нового соединения Ba2Na3[B3O6]2F (гексагональная сингония, P63/m, a = 7.346(1), c = 12.636(2) A).

БОГУСЛАВСКИЙ М.В., ЛЕВЧЕНКО А.В., СОКОЛОВ А.Е., ТРУНОВ В.А., УЛЬЯНОВ В.А., ШЛЯХТИНА А.В., ЩЕРБАКОВА Л.Г. — 2009 г.

Методом дифракции нейтронов исследована кристаллическая структура пирохлороподобных твердых растворов (Yb1 - xCax)2Ti2O7 (x = 0, 0.05, 0.1), синтезированных с использованием механической активации исходных оксидов и последующего высокотемпературного отжига при 1300–1500°С. Установлено, что катионы Сa2+ располагаются в подрешетке иттербия, что, по-видимому, способствует расщеплению одной из кислородных подрешеток структуры пирохлора O(2) (48f ): наряду с понижением ее заселенности образуется новая подрешетка O(3) (8b). При этом другая кислородная подрешетка O(1) (8a) изменений не претерпевает. Такое перераспределение анионов в кислородной подсистеме под влиянием внедрения щелочноземельного катиона объясняет столь высокое значение ионной проводимости в (Yb0.9Ca0.1)2Ti2O7 0.2 См/см при 1000°С, которое является на сегодня максимальным для пирохлоров типа A2B2O7, где A = Ln, B – элементы IVa подгруппы Периодической системы. Методом импеданс-спектрометрии исследованы объемная и зернограничная составляющие (Yb0.95Ca0.05)2Ti2O7, синтезированного при различных температурах 1300, 1400 и 1500°С. Обнаружено, что общая проводимость выше у образца (Yb0.95Ca0.05)2Ti2O7, синтезированного при температуре 1500°С, что связано с возрастанием зернограничной составляющей проводимости. Установлено, что объемная составляющая ионной проводимости (Yb0.95Ca0.05)2Ti2O7 практически не зависит от температуры синтеза и определяется в основном степенью гетеровалентного замещения.

2009

БАКАКИН В.В. — 2009 г.

Дается интерпретация структурного типа анальцима (ANA) на основе базисного блока – шестичленного кольца из тетраэдров, генерированного двумя темплатными катионами. Устраняются неясности в составе и/или строении алюмофосфатного, феррисиликатного и титаносиликатного поллуцитов, осложненных дополнительными молекулами h3O и анионами (OH)- или O2. Обсуждается блочный изоморфизм в них и возникновение сверхструктур. В связи с превращением тетраэдрических ANA-каркасов в смешанные предлагается считать их анальцимоидными (квазиполлуцитами).

ГАВРЮШКИН П.Н., ТОМАС В.Г. — 2009 г.

Из предположения о равенстве скоростей роста граней полиэдрического кристалла и соответствующих им граней, образующих субиндивиды регенерационной поверхности, получена формула скорости продвижения фронта регенерационной поверхности. Показано, что на диаграмме скоростей роста граням могут соответствовать как острые минимумы (грань разрастается тангенциально), так и острые максимумы (грань выклинивается). Построена экспериментальная диаграмма скоростей роста зоны [110] кристаллов алюмокалиевых квасцов, подтверждающая справедливость аналитических заключений. Установлено, что скорость роста регенерационной поверхности уменьшается со временем. Причиной уменьшения скорости роста регенерационной поверхности является исчезновение быстрорастущих граней из огранки субиндивидов. Изменение огранки регенерирующего кристалла идет в направлении последовательного исчезновения острых максимумов с диаграммы скоростей роста.

АЛЕКПЕРОВ Э.Ш., ИСМАИЛОВ Д.И., ШАРИФОВА А.К. — 2009 г.

Методом кинематической электронографии исследована кинетика фазовых превращений аморфных пленок TlGaSe2, легированных примесями германия. Показано, что кристаллизация аморфных пленок толщиной 30 нм, полученных в отсутствие каких-либо внешних воздействий, так и в условиях воздействия внешнего электрического поля, происходит по закономерностям, установленным Аврами–Колмогоровым и описывается аналитическим выражением Vt = V0[1 – exp( kt m)]. По кинетическим кривым фазовых превращений определены значения энергий активаций зародышеобразования и дальнейшего их роста.

БЛАТОВ В.А., ИЛЮШИН Г.Д. — 2009 г.

В модельной системе рассмотрен механизм самосборки из трехузловых кластеров A3 циклического типа симметрически и топологически различных цепей и микрослоев (в виде плоских сеток). Полученные типы сеток соответствовали унинодальным сеткам Шубникова N 3 12 12 и N 3 6 3 6 и новой, бинодальной сетке N1 3 6 3 6 + N2 3 3 6 6 (1:2). С помощью компьютерных методов (пакет программ TOPOS) осуществлена полная 3D-реконструкция самосборки икосаэдрической структуры ZrZn22 (сF184): кластер-предшественник первичная цепь микрослой микрокаркас (сверхпредшественник) ... каркас. Установлен супраполиэдрический кластер-предшественник (нанокластер с размером 12 A) состава AB2, который образован из трех циклически связанных по вершинам полиэдров: А-ZrZn16 (16-вершинника с точечной симметрией 3m) и двух B-ZnZn12 (икосаэдров с точечной симметрией m). Кластер-предшественник AB2 сохраняет в структуре симметрию m. Установлено, что структурный механизм самосборки двумерного слоя структуры ZrZn22 описывается полученной при моделировании бинодальной сеткой N1 3 6 3 6 + N2 3 3 6 6(1:2).

НАЦИК В.Д., СМИРНОВ С.Н. — 2009 г.

Дефект кристаллической структуры краудион описан в рамках механики сплошной линейно-упругой среды. В континуальном приближении краудион определен по аналогии с дислокациями как сингулярный “носитель” пластической и источник упругой деформации среды. Геометрические и силовые параметры такой сингулярности сопоставлены с характеристиками решеточного краудиона. В общем виде описана структура полей деформаций и напряжений краудиона в анизотропном упругом континууме и получены явные выражения для этих полей в изотропной среде.

МИНАЧЕВА Л.Х., СЕРГИЕНКО В.С., СКОГАРЕВА Л.С. — 2009 г.

Проведен рентгеноструктурный анализ (НPhen)2S2O8 · 2h3O. Кристаллы моноклинные, a = 23.716(5), b = 10.220(2), c = 13.103(3) A, = 128.03(2)°, V = 2501.6(9) A3, Z = 4, пр. гр. C2/c, R = 0.0745 по 1579 отражениям с I > 2 (I). Кристалл построен из центросимметричных анионов S2O , катионов НPhen+ и кристаллизационных молекул воды. Структурные единицы объединены Н-связями в цепочки. В цепочках между плоскостями фенантролиновых колец наблюдается стекинг взаимодействие (расстояние между плоскостями колец 3.8 A, двугранный угол – 8°). Данные ИК-спектроскопии подтвердили образование связи N(Phen)–H.

ГАВРИЛОВ А.С., ГОЛОД Е.Л., ПОЛЯКОВА И.Н., САРАЕВ В.В. — 2009 г.

Проведен синтез и изучена кристаллическая структура четырех адамантилтетразолов: 1-(1-адамантил)тетразола (I), 2-(1-адамантил)тетразола (II), 2-(3-аминоадамантил-1)тетразола (III) и 2-(3-аминоадамантил-1)-5-метилтетразола (IV). Установлено, что тетразольные циклы в 1-замещенной молекуле I и 2-замещенных молекулах II–IV имеют близкие линейные параметры, но существенно различаются внутрициклическими углами. Степень делокализации двойных связей в I несколько меньше, чем в II–IV. Одинаковая относительная ориентация тетразольного цикла и адамантильного фрагмента в I–IV стабилизирована внутримолекулярными взаимодействиями С–H... N (Н... N 2.57(2)–2.76(2) A). Упаковка молекул в кристаллах I–IV определяется слабыми межмолекулярными взаимодействиями С–Н... N, а в III–IV, кроме того, N–H... N с участием Nh3-групп. В ряду исследованных соединений I–IV прослеживается качественная зависимость длины межмолекулярных контактов Н... N и противовирусной активности от основности атомов азота, содержащихся в молекулах.

ПОЗНЯК А.Л., ПОЛЯКОВА И.Н., СЕРГИЕНКО В.С. — 2009 г.

Проведен синтез и изучена кристаллическая структура трех соединений Sr2+ c лигандами Edta4 и h3Edta2: Sr2(Edta) · 5h3O (I), Sr2(h3Edta)(HCO3)2 · 4h3O (II) и Sr2(h3Edta)Cl2 · 5h3O (III). В I атом Sr(1) координирован гексадентатным лигандом Edta4 по типу 2N + 4O и двумя атомами О соседних лигандов, что обеспечивает образование зигзагообразных цепочек. Атом Sr(2) образует связи с атомами О пяти молекул воды и прикреплен к цепочкам связями с тремя атомами О лигандов Edta4. Длины связей Sr(1)–O и Sr(2)–O находятся в интервалах 2.520(2)–2.656(3) и 2.527(3)–2.683(2) A соответственно. Длины связей Sr(1)–N составляют 2.702(3) и 2.743(3) A. В II и III анионы h3Edta2 имеют центросимметричное строение с транс-конфигурацией плоского этилендиаминового фрагмента. Атомы N блокированы кислыми протонами. В II в окружение атома Sr входят шесть атомов О трех лигандов h3Edta, два атома О молекул воды и атом О бикарбонат иона, разупорядоченного по двум позициям. В III окружение атома Sr включает шесть атомов О четырех лигандов h3Edta2 и три атома О молекул воды. КЧ атомов Sr равно 8 + 1. Интервалы основных связей в II и III составляют 2.534(3)–2.732(2) и 2.482(2)–2.746(3) A, а девятая связь удлинена до 2.937(3) и 3.055(3) A соответственно. В II все элементы структуры объединены в волнистые слои. Взаимодействия О–Н···О вносят вклад в стабилизацию слоя и связывают соседние слои. В III гидратированные катионы Sr2+ и анионы h3Edta2 формируют трехмерный каркас [Sr2(h3Edta)(h3O)3] . Анионы Cl- фиксированы в каналах каркаса Н-связями с четырьмя молекулами воды. В II и III группы N–H образуют четырехцентровые Н-связи N H...О3 с одной межмолекулярной и двумя внутримолекулярными составляющими.